Travaux pratiques de physique des dispositifs 3, Exercices de Physique des dispositifs à impulsions
Eleonore_sa
Eleonore_sa6 May 2014

Travaux pratiques de physique des dispositifs 3, Exercices de Physique des dispositifs à impulsions

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Travaux pratiques de physique des dispositifs sur la vie d'une bulleLes principaux thèmes abordés sont les suivants:Naissance et décollement d'une bulle,Ascension d'une bulle: à la recherche d'une modélisation satisfais...
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Exo 2 La vie d'une bulle 5,5 pts

09/2006 Métropole EXERCICE II. LA VIE D'UNE BULLE (5,5 points) Calculatrice interdite

On se propose dans cet exercice de faire une plongée au cœur de l'effervescence d'une boisson gazeuse, d'illustrer et d'interpréter sous l'angle de la physico-chimie les différentes étapes de la vie éphémère d'une bulle, à savoir : sa naissance, son ascension dans le liquide, et son éclatement en surface. Dans tout l'exercice les bulles seront assimilées à des sphères, et la boisson à un liquide de masse volumique égale à celle de l'eau. Le référentiel d'étude est terrestre considéré comme galiléen.

Données:

Masses volumiques : eau e = 1,0103 kg.m-3; dioxyde de carbone dc = 1,8 kg.m-3

Intensité de la pesanteur: g = 10 m.s-2.

1. Naissance et décollement d'une bulle

Dans une bouteille fermée de boisson gazeuse, un équilibre s'établit entre le dioxyde de carbone qui est dissous dans la boisson et le dioxyde de carbone gazeux piégé dans le col de la bouteille. Lors de l'ouverture de celle-ci, l'équilibre est rompu et la boisson se débarrasse d'une partie du dioxyde de carbone dissous qui retourne progressivement en phase gazeuse. Il y a formation de bulles qui vont s'enrichir continûment en gaz au cours de leur remontée. Dans un verre, les bulles naissent sur des sites de nucléation qui sont des embryons de bulles présents en solution ou de petites poches d'air piégées par des impuretés microscopiques (fibres de cellulose, microcristaux …). La figure 1 illustre cette formation de bulles sur un site de nucléation.

Dès que la valeur de la poussée d'Archimède AF à laquelle la bulle est soumise dépasse la valeur de

la force capillaire qui l'ancre à son site de nucléation, la bulle se détache. Puis une autre bulle naît et subit le même sort.

Pour une bulle qui vient de se détacher du site de nucléation dans un

liquide de masse volumique e :

1.1. Donner la direction et le sens de la poussée d'Archimède AF qui

s'exerce sur une bulle de volume V0 dans la boisson. 1.2. Donner l'expression littérale de sa valeur en fonction du volume V0 de la bulle. 2. Ascension d'une bulle : à la recherche d'une modélisation satisfaisante

À l'instant de date t0 = 0 s, une bulle de rayon r0 = 20 m, située au

point A à la profondeur z0 = 0 m dans le repère (O ; k ) (figure 2) se détache de son site de nucléation avec une vitesse initiale v0 nulle dans le référentiel terrestre supposé galiléen. Elle remonte verticalement vers la surface S du liquide, qu'elle atteint avec une vitesse vS d'environ 15 cm.s-1. Dans un premier temps (pour les questions 2.1. et 2.2.), on assimile la bulle de gaz à une sphère dont le volume ne varie pas lors de sa remontée.

Figure 1

z

zS S

Boisson gazeuse

bulle de

rayon r0

k A

O

Figure 2

2.1. Étude du mouvement d'une bulle en l'absence de force de frottement

2.1.1. Montrer que le poids 0P de la bulle a une valeur négligeable devant celle de la poussée

d'Archimède AF en calculant le rapport: 0

A

P

F .

2.1.2. En utilisant la deuxième loi de Newton, établir l'expression de la coordonnée az du

vecteur accélération de la bulle en fonction des masses volumiques e et dc et de g. 2.1.3. En déduire l'expression de la valeur de la vitesse de la bulle en fonction du temps. 2.1.4. Montrer que la durée ts théoriquement nécessaire pour que la bulle atteigne la surface avec la vitesse vs est alors d'environ trente microsecondes. 2.1.5. Cette valeur correspond-elle aux observations de la vie quotidienne ? Conclure quant à la validité du modèle proposé.

2.2. Étude du mouvement de la bulle en présence d'une force de frottement Le liquide exerce sur la bulle une force de frottement, proportionnelle à sa vitesse, qui peut s'écrire

vectoriellement f k.v  , k est un coefficient qui dépend du rayon de la bulle et de la viscosité du fluide dans lequel elle se déplace.

2.2.1. Représenter schématiquement, sans souci d'échelle, les forces non négligeables qui s'exercent sur la bulle en mouvement après son décollement du site de nucléation. 2.2.2. En appliquant la deuxième loi de Newton, montrer que l'équation différentielle qui régit l'évolution de la vitesse de la bulle s'écrit alors:

0

e

dc dc

dv kv g

dt

   

V

2.2.3. En déduire l'expression littérale de la vitesse limite vlim atteinte par la bulle. 2.2.4. L'application numérique donne vlim voisin de 1 mm.s-1. Compte tenu de cette valeur, conclure quant à la validité du modèle proposé.

2.3. Un autre paramètre à prendre en compte Les modélisations précédentes ne décrivent pas de manière satisfaisante le mouvement de la bulle dans la boisson gazeuse. En particulier, les expériences réalisées dans du champagne montrent que la variation du volume de la bulle ne peut pas être négligée (figure 3). On se propose d'en trouver l'origine. On suppose que la quantité de matière n0 de gaz présent dans la bulle et la température restent constantes. Dans ce cas, lors d'une remontée de 12 cm du point A à la surface S, la diminution de pression du gaz ne ferait augmenter son volume initial que de 2 %. Dans la réalité, l'augmentation du volume est un million de fois supérieure ! Un des deux paramètres supposés constants dans le texte précédent ne l'est donc pas.

2.3.1. En s'aidant d'une phrase du texte introductif à la partie 1 de cet exercice, expliquer pourquoi le volume de la bulle augmente si fortement lors de sa remontée. 2.3.2. Durant l'ascension le poids de la bulle est toujours négligeable devant la poussée d'Archimède. Sachant que le coefficient k défini à la question 2.2. augmente avec le rayon de la bulle, préciser qualitativement l'influence de la variation du volume de la bulle sur chacune des forces qui s'exercent sur elle au cours de la remontée.

Des laboratoires spécialisés ont élaboré des modèles plus satisfaisants tenant compte de paramètres négligés précédemment.

Figure 3

3.L'éclatement des bulles en surface

La bulle a maintenant gagné la surface et le film liquide qui constitue la partie émergée de la bulle s'amincit (figure 4.a) jusqu'à se rompre lorsque son épaisseur avoisine le micromètre. Le trou qui apparaît s'ouvre (figure 4.b) et la durée de disparition de la calotte sphérique n'est que de quelques dizaines de microsecondes ! Le cratère qui reste à la surface du liquide ne va pas durer (figure 4.c). De violents courants apparaissent et, en se refermant, cette cavité projette vers le haut un mince jet de liquide (figure 4.d). Le jet se brise ensuite en fines gouttelettes (figure 4.e) qui en retombant dans le liquide engendrent des ondes circulaires centrées sur la "bulle-mère" (figure 4.f). Ces observations nécessitent l'utilisation d'une caméra ultra-rapide capable de filmer jusqu'à 2000 images par seconde avec une résolution proche du micromètre (figure 5).

3.1.Malgré l'utilisation de la caméra ultra-rapide, pourquoi ne peut-on pas obtenir d'images du film liquide en train de se rompre ?3.2. L'onde circulaire créée est-elle longitudinale ou transversale ?Justifier. Bien qu'éphémère, la vie d'une bulle n'en est pas moins riche en événements !

Champagne

Bulle

Air a. b. c.

d. e. f.

Figure 4 Figure 5

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