Travaux pratiques - physisque physiques 5 - correction, Exercices de Analyse circuit électriques
Eleonore_sa
Eleonore_sa30 April 2014

Travaux pratiques - physisque physiques 5 - correction, Exercices de Analyse circuit électriques

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Travaux pratiques de physisque physiques sur la logan au banc d'essai - correction. Les principaux thèmes abordés sont les suivants: Performances et comportement routier, « L'injecteur par rampe commune ».
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EXERCICE I: LA LOGAN AU BANC D'ESSAI 9pts

2006 Liban Exercice I : LA LOGAN AU BANC D'ESSAI - 9 points Correction PARTIE A: Performances et comportement routier I - Mesures de reprises

1. a) Le vecteur accélération 1

a est la dérivée par rapport au temps du vecteur vitesse v : soit 1

a = dv

dt

Or dans le repère (O, i ) d'axe (Ox) orienté vers la droite :

1 a = a1x. i =. a1 i avec a1 >0

v = vx. i on pose dans la suite: vx = v.

En projection selon (Ox) : a1x = xdv

dt  a1 =

dv

dt

En intégrant: v(t) = a1.t + Cte Or à t = 0, v(0) = v0 donc Cte = v0 Finalement: v(t) = a1.t + v0

1.b) On a: a1 = v

t

 = 0A

A O

v v

t t

En convertissant les vitesses en m.s-1 il vient :

a1 = 70 3 6 30 3 6

5 4

( / , / , )

,

 = 2,1 m.s-2

2. a) La relation v = dOG

dt donne en projection sur l'axe (Ox): v =

dx

dt

Soit: dx

dt = a1.t + v0

En intégrant: x(t) = ½. a1.t² + v0.t + Cte'

Or à t = 0, x(0) = 0 donc Cte' = 0

Finalement: x(t) = ½. a1.t² + v0.t

2.b) La distance D parcourue par la Logan est alors D = x(t) – x(0) : D = ½. a1.t² + v0.t

A.N: D = 0,5  2,1  (5,4)² + (30/3,6)  5,4 = 75 m.calcul effectué avec la valeur non arrondie de a1. II - Virage sur une trajectoire circulaire 1.a) Les normes des vitesses v3 et v5 du centre d'inertie G aux points G3 et G5 sont :

v3 = 2 4

2

G G

 et v5 =

4 6

2

G G

1.b) La figure 1 montre que les distance G2G4 et G4G6 sont égales à environ 2,1 cm soit 21 m en tenant compte de

l'échelle: 1 cm  10 m.

Donc v3 = v5.

v3 = 2 4

2

G G

 =

21

2 1 00, = 11 m.s-1 soit v3 = 11  3,6 = 40 km.h-1.

1.c)

1.d) Le vecteur  v 4 = v 5 - v 3 est représenté en G4. Remarque: par construction, on constate que la direction du

vecteur  v 4 passe par le centre O de la trajectoire circulaire.

2. a) Le vecteur accélération a 4au point G4, en fonction de  v 4 et  s'écrit: a 4 = 4

2

v

2. b) En norme: a4 = 4

2

v

 . Le vecteur v 4 mesure 2,5 cm donc avec l'échelle des vitesses (1 cm  2,0 m.s-1),

la valeur de v4 est : v4 = 2,0  2,5 = 5,0 m.s-1.

La valeur de a4 en m.s-2 est à: a4 = 4

2

v

 =

5,0

2×1,00 = 2,5 m.s-2.

3.a) La direction du vecteur  v 4 passe par le centre O de la trajectoire: le vecteur a 4 aussi.

Le constructeur qualifie cette accélération de « latérale ». En physique on utilise plutôt le terme d'accélération radiale (on peut même ajouter centripète car le sens de l'accélération est orienté vers le centre du cercle).

Remarque: dans le cas d'un mouvement circulaire et uniforme, l'accélération radiale s'écrit :

a 4 = v²

n R

avec n vecteur normal. Or 11

50

v² ²

R  = 2,4 m.s-2. On retrouve la valeur de l'accélération calculée au 2.a).

3.b) a4 / g = 2,5 / 9,8 = 0,26. La valeur de a4 étant 26 % de celle de g, on ne peut pas négliger l'effet de l'accélération radiale devant celui de la pesanteur.

Figure 1 G3

G4

G5

G2

G6

3 v

5 v

Les vecteurs vitesse v 3 et v 5 sont tangents à la trajectoire aux points G3 et G5.

Pour v 3:

- point d'application: G3

- direction: tangente à la trajectoire au point G3 (= perpendiculaire au rayon [OG3] )

- sens: celui du mouvement

- norme: 11 m.s-1

En tenant compte de l'échelle des vitesses, 1,0 cm pour

2,0 m.s-1, le vecteur v 3 a pour longueur : 11  1,0 / 2,0 = 5,5 cm.

Le vecteur v 5 a aussi pour longueur 5,5 cm.

échelle v : 1 cm pour 2 m.s-1

Figure 1 G4  v 4

– 3

v 5

v

échelle v : 1 cm pour 2 m.s-1

III - Suspension 1. Le système caisse est étudié dans le référentiel terrestre supposé galiléen.

On considère un axe Oz vertical vers le haut de vecteur unitaire k . 1.a) Les forces qui s'exercent sur la caisse sont:

- le poids P vertical vers le bas: P = M. g = – M.g. k

- la force de rappel du ressort F telle que: F = k. | 0|.k avec | 0| la valeur absolue de la différence entre sa longueur à vide et sa longueur en charge.

1.b) D'après le principe d'inertie, comme 0 G

v  alors les forces se

compensent donc : P + F = 0 En projection selon (Oz) il vient: –M.g + k. | 0| = 0

M.g = k. |0| (1)

2. a) Système : {caisse de masse M + les 4 essayeurs de masse m}

Le poids devient: P = (m+M). g = – (m+M).g. k

La force de rappel du ressort F devient: F = k. | |.k

Le principe d'inertie donne : P + F = 0 En projection selon (Oz) il vient: –(m+M).g + k. | | = 0

M.g + m.g = k. | |

M.g + m.g = k.( | 0| + h )

M.g + m.g = k. | 0| + k.h En utilisant (1) on a alors: m.g = k.h

Finalement: k = m.g

h .

2.b) Dimension de k: [k] =      

m . g

h =

2M.L.T

L

= M.T–2

Donc k s'exprime en kg.s–2.

Remarque: la relation F = k. | 0| indique aussi que k s'exprime en N.m-1.

2.c) La valeur numérique de k est: k = -2

280 9,8

3,0 10

 = 9,1.104 kg.s–2

3. La période propre T0 des oscillations de la caisse et de son passager s'écrit: T0 = 2.. 1

(M m )

k

A.N: T0 = 2    4

1095 70

9 1 10, .

 = 0,71 s.

4. a) La caisse retrouve sa position initiale sans osciller, ainsi le nom du régime oscillatoire observé est régime apériodique.

4. b) Si les amortisseurs sont « fatigués », l'amortissement de la caisse est moins important. La caisse va osciller après le passage de la bosse: on observe alors des oscillations amorties. Le régime oscillatoire est un régime pseudo-périodique. 5.a) La caisse subit des oscillations forcées. Le nom donné au phénomène observé par l'essayeur est la résonance.

5.b) Pour que ce phénomène ait lieu il faut que la période de l'excitation soit égale à la période propre T0 des oscillations de la caisse soit: T0 = 0,71 s.

5.c) La vitesse de la voiture étant constante, on a: D = v  t = v  T0

A.N: D = 80 1000

3600

  0,71 = 16 m.

O k

P

F z

5.d) Il y a résonance si v = D

t =

0

D

T tandis qu'on évite la résonance si t  T0.

Il faudrait rouler beaucoup plus vite que 80 km.h-1 : comme cela la période de l'excitation t diminue et s'éloigne de la période propre T0 . PARTIE B : « L'injecteur par rampe commune » I - Prévision d'un dipôle bobine-conducteur ohmique :

1. D'après la loi d'additivité des tensions: E = uL(t) + 0R

u (t) (1)

En régime permanent , i = Cte = I0 donc uL(t) = r.I0 car di

dt = 0.

La loi d'Ohm donne: 0R

u (t) = R0.I0

En reportant dans (1): E = r.I0 + R0.I0

Donc: I0 =

0

E

R r .

2. A l'instant t0 = 0, l'interrupteur est ouvert. On a alors la relation uL(t) + 0R

u (t) = 0.

L. di

dt + r.i + R0.i = 0

L. di

dt + ( r + R0 ). i = 0

Finalement: di

dt +  0R r

L

 .i = 0

3. a) La courbe i(t) de la figure 2, montre que la bobine ralentit l'annulation du courant dans le circuit.

3.b) On note  =

0

L

R r la constante de temps de ce circuit. [] =

   

L

R

or la relation: uL(t) = L. di

dt donne l'équation aux dimensions: [U] = [L].

   

I

T  [L] = [U].

   

T

I

et la relation: u(t) = R0.i(t) donne l'équation aux dimensions: [U] =[R].[I]  [R] =    

U

I

En reportant dans: [] =    

L

R il vient: [] = [ T ] est bien homogène à un temps.

3.c)  =

0

L

R r =

0,94

150 + 20  5,5.10-3 s = 5,5 ms.

3.d) Sur le graphique l'intensité i() pour t =  vaut : i() = 13 mA.

Remarque : on peut calculer i() sachant que pour t = , l'intensité n'est que 37 % de sa valeur initiale 35 mA.

i() = 0,37  35 = 13 mA.

II - Mesure des caractéristiques de la bobine de l'injecteur

1. La résistance interne r' de la bobine se calcule à partir de la relation: I'0 =

0

E

R r '

I'0.R0 + I'0.r = E  r ' =

0

E

I' – R0

A.N: graphiquement I'0 = 35 mA = 3,5.10–2 A donc : r ' = -2

6,0 -150

3,5 10 = 21 .

2.a)Constante de temps ' :

Pour t = ', i(') = 0,37.I'0. On lit l'abscisse du point de la courbe d'ordonnée i(') = 0,370,035 = 0,013 A. Pour plus de précision, on détermine l'échelle de la figure 3.

échelle verticale : 0,040 A  7,6 cm

i(') = 0,013 A  7,6 0,013

0,040

 = 2,5 cm

échelle horizontale : 0,050 s  11 cm

pour ' on mesure 3,2 cm soit ' = 3,2 0,050

11,0

 = 1,5.10–2 s.

2.b)  ' =

0 

L '

R r '

L'inductance L' de la bobine est alors: L' = (R0 + r'). '

L' = (150 + 21)  1,5.10–2 = 2,5 H. (calcul effectué avec la valeur non arrondie de ' )

une erreur, c'est possible ! on fatigue un peu alors n'hésitez pas envoyez un mail à labolycee@gmail.com

'

i(')

7,6 cm

2,5 cm

11 cm

3,2 cm

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