Egzamin z termodynamiki - Notatki - Termodynamika, Notatki'z Termodynamika. Maria Curie-Sklodowska University in Lublin
spartacus_80
spartacus_8015 April 2013

Egzamin z termodynamiki - Notatki - Termodynamika, Notatki'z Termodynamika. Maria Curie-Sklodowska University in Lublin

DOC (597.5 KB)
2 strony
751Liczba odwiedzin
Opis
Inżynieria: notatki z termodynamiki przedstawiające egzamin z termodynamiki.
20punkty
Punkty pobierania niezbędne do pobrania
tego dokumentu
Pobierz dokument

1. I Zasada termodynamiki W układzie odosobnionym tzn. osłoniętym osłoną adiabatyczną, ilość energii wewnętrznej układ jest stała Ed= F 0 4 4Eu+Ew [J] F 0 D E równ bilansu energetycznego można traktować jako I zasadę termodynamiki dot. Układu zamkniętego. Energia doprowadzona do układu wyodrębnionego osłoną adiabatyczną pozostaje częściowo w układzie a część jest wyprowadzona z układu. Interpretacja graficzna – wykr. Sankeya

Jeżeli układ działa w sposób ustalony (jego energi nie zmienia się w czasie lub zmienia się w sposób periodyczny i po skończonej liczbie cykli wraca do wart. Początkowych) to bilans energetyczny przyjmuje postać ponieważ to do czynnego silnika że jest rzeczą niemożliwą skonstruowanie perpetum mobile pierwszego rodzaju (silnika pracującego bez zasilania energią z zewnątrz). 2. II Zasada termodynamiki sformułowanie a) Plancka. Jest rzeczą niemożliwą skonstr.

takiego silnika (maszyny działającej periodycznie), którego działanie polegało by na podnoszeniu ciężarów i równoczesnym ochładzaniu jednego źródła ciepła. Silnik taki nosi nazwę perpetum mobile II rodzaju.

b) Clausjusa ciepło nie może przejść samorzutnie od ciała o temp niższej do ciała o temp wyższej. Aby spowodować taki przepływ ciepła musimy zastosować lewo bieżną maszynę cieplną i wkładać do niej energię z zewnątrz, tzn. wywoływać zmiany w innych ciałach.

Samorzutne przejście – zjawisko któremu nie towarzyszą żadne zmiany w otoczeniu (otoczenie nie oddziałuje na układ)

c) Schmidta – nie można całkowicie odwrócić przemiany, w której występuje tarcie. Pracę w całości można zmienić na ciepło przez tarcie, jednak z tego ciepła nie można w całości odzyskać pracy.

d) Ostwalda – perpetum mobile II rodzaju jest niemożliwe – DOWÓD

czyli cykl pracy silnika stąd F 0 4 4SPM II R=0 bo entropia jest wielkością stanu a stan w punkcie 1-2 jest sobie równy to F 0 4 4= ; F 0 7 0= F 0 4 4SPM II R+SŹR=0 - ; Q – ciepło tarcia F 0 7 0 > 0 sprzeczne z prawem wzrostu entropii

e) entropia układu zamkniętego i izolowanego nie może maleć podczas dowolnej przemiany i wzrastać przy przemianach nieodwracalnych.

3. Wielkości zastępcze dla roztworów gazowych Oblicza się w ten sposób, że mnoży się wielkości indywidualne przez udziały i sumuje się tak obliczone iloczyny. a) udziały gramowe – jeżeli jednostka danej

wielkości zawiera w mianowniku kg np. R b) udziały molowe (objętościowe) jeżeli

jednostka danej wielkości zawiera w mianowniku kmol np. M [kg/kmol]

c) objętościowe - jeżeli m 3 lub mm3 Stałą gazową R obliczamy Masę drobinową M obliczamy między udz mol zi i gram gi składnika roztworu zachodzi zależność 4. Entalpia – sposób obliczania a) ciała stałe i ciecze i=u+pv, gdzie v - obj.

właść., p - bezwzględne ciśnienie statyczne, u – właściwa energia wewnętrzna

b) gaz doskonały (funkcja tylko temp, nie zależy od ciśnienia i objętości) i=cpT+uo , gdzie cp – ciepło wł. przy stałym ciśnieniu, T – temp, u o – energia otoczenia

c) gaz półdoskonały (funkcja tylko temp); gdzie - średnie ciepło właściwe od 0 doT, T – temp

d) para nasycona mokra i=i`+x(i``-i`), gdzie i – entalpia pary nasyc. mokrej, i` - entalpia cieczy, i`` - ilość pary suchej nasyconej, x – stopień wilgotności

e) para przegrzana i=i``q p, gdzie qp – ciepło przegrzania pary

f) para mokra nasycona i=q+r+pr, gdzie r – entalpia parowania

5. Przejmowanie jest to wymiana ciepła pomiędzy powierzchnią ciała stałego a otaczającym ją płynem z prawa Newtona Q=A- F 0 6 1(t f-tw) F 0 7 4, gdzie t w – temp pow ciała stałego, t f - temp opływającego płynu, F 0 6 1 - współczynnik, F 0 7 4 - czas, A – powierzchnia F 0 6 1 - ozn. ilość wymienionego podczas przejmowania

przez jednostkę powierzchni w ciągu jednostki czasu Przewodzenie – polega na przenoszeniu ciepła w obrębie danego ciała od jednych drobin do drugich, odbywa się tylko gdy drobiny ciała nie podlegają przesunięciom makroskopowym. Warunek spełniony podczas przepływu ciepła przez ciała stałe Prawo Fouriera, gdzie F 0 6 C - wsp. przewodz. materiału, - grzdient temp. A - pole pow 6. Sposoby przekazywania ciepła a) przewodzenie ciepła – przenoszenie ciepła w

obrębie danego ciała od jednych drobin do drugich lub przez dyfuzję

b) konwekcja – (unoszenie ciepła) ciepło płynie z cząsteczkami płynu od ściany przegrody do rdzenia strumienia lub odwrotnie

c) promieniowanie – ciepło przenosi się od jednego ciała do drugiego w postaci energii promienistej (za pośrednictwem fal elektromagnet)

7 Sposoby doprowadzania energii a) na sposób ciepła – wtedy gdy istnieje różnica

temp między ciałem a otoczeniem

b) na sposób pracy – wtedy gdy między układem a otoczeniem jest oddziaływanie różnego rodzaju sił

I – p 1>po – praca na rzecz otoczenia + Lw>0 II – p1<po – otoczenie na rzecz układu – Ld<0 c) ze strumieniem ciepła – wtedy gdy np.

mamy zbiornik i: • substancję doprowadzamy M d • substancję 0 0 4 Dwyprowadzamy w przypadki

d) za pomocą prądu elektrycznego

8. Praca bezwzględna Jest to praca wykonana przez czynnik termodynamiczny wtedy gdy ciśnienie otoczenia jest równe zero. Pracę tę można obliczyć rozpatrując układ cylinder – tłok

Przy F 0 A 5 małym dx czynnik wykonuje pracę dl=kdx, gdzie k – siła, dx droga. Przy pracy bez tarcia siłę k równoważy ciśnienie działające na tłok. Stąd: k=pA, gdzie p – ciśnienie, A- przekrój, dl=p A dx F 0 D E dl=p dv p – bezwzględne ciśnienie statyczne wewn. cylindra dv – przyrost objętości w cylindrze Praca bezwzględna ; interpr. graficzna (założenie – znam zależność p od v)

L1-2 – zależy od drogi przemiany a nie tylko od stanu początkowego i końcowego L1-2 – dotyczy przemian zachodzących bez strat na rzecz tarcia (wtedy dl <pdv) Zastosowanie: w układach otwartych i zamkniętych, pseudoodwr. dl = p dv - dlt = p dv - dQf stąd dl < p dv dlt – praca na rzecz tarcia, dQ f – ciepło na rzecz tarcia 9. Sens fizyczny pracy technicznej Pracę fizyczną rozpatrujemy wg idealnej maszyny przepływowej tzn. • nie występuje tarcie poruszających się

względem siebie powierzchni • zawory nie stawiają oporu • w wewnętrznym zwrotnym położeniu tłok

dotyka cylindra

Praca techniczna element. dLt = -Vdp, Lt>0 gdy dp<0 Praca skończona Lt 1-2 = dLt>0 gdy dp<0; dLt<0 gdy dp>0 10. Obieg Diesla Jest obiegiem porównawczym, silników o zapłonie samoczynnym i wtryskiem paliwa za pomocą sprężonego powietrza. Jest to układ otwarty.

Sprawność techniczna ;

kompresja; st. obciążeni Stąd sprawność maleje ze wzrostem obciążenia

11. Obieg Otto. Obieg porównawczy silnika z ZI

z Lo=Qd-Qw;

; ; ;

12. Stopień suchości pary nasyconej mokrej x – jest to parametr, który stanowi zawartość pary nasyconej suchej do całkowitej ilości pary mokrej

• dla cieczy w punkcie pęcherzyków x = 0 • dla pary w punkcie rosy x = 1 13. Wymienniki ciepła Zadaniem ich jest umożliwienie przenikania ciepła z 1 ośrodka do 2. Zależnie od kierunków przepływu obu czynników mówi się o przepływie współprądowym, przeciwprądowym lub poprzecznoprądowym. współpr. – przepływ w którym kierunki przepływu obu czynników są zgodne przeciwpr. - ... są skierowane przeciwnie poprzecznopr. - ...są do siebie prostopadłe

Wartość różnicy temp określana jest równaniem Wnioski: Przy współprądzie temp końcowa płynu ogrzewanego jest niższa od końcowej temp płynu ogrzewającego. Przy przeciwprądzie końcowa temp płynu ogrzewanego może być znacznie wyższa i w pewnych przypadkach może zbliżyć się do temp początkowej płynu ogrzewającego. Przykład: Kocioł parowy, skraplacz, podgrzewacz, 14. Co to jest entalpia To wielkość termodynamiczna określająca stan termodynamiczny układu i równa jest sumie energii wewnętrznej U układu oraz iloczynowi jego objętości i ciśnienia. Zmiana entalpii przy stałym ciśnieniu jest miarą ilości ciepła wymienionego przez układ z otoczeniem. I – entalpia, U – energia wewnętrzna, p – ciśnienie statyczne bezwzgl., V – objętość całkowita ciała. I = U + p V. Entalpia jest funkcją tych samych parametrów stanu co energia wewnętrzna. 15. Co to jest strumień czynnika termodynamicz.? Obliczamy za pomocą średniej prędkości przepływu. Jeżeli na przykład przewodem rurowym o przekroju F [m2] płynie strumień z szybkością F 0 7 7 [m/s] to wzór na strumień objętości wygląda Strumień substancji [kg/s] oblicza się mnożąc objętość przez gęstość substancji gdy = idem to jest to warunek ciągłości strugi. 16. Gaz doskonały i półdoskonały gaz doskonały – gaz którego drobiny nie przyciągają się wzajemnie, są nieskończenie małe i sztywne (wewnątrz drobin nie występują drgania).Spełnia on:

- prawo Awogadra – w jednakowych objętościach znajduje się ta sama ilość cząstek dowolnego gazu doskonałego, jeżeli ciśnienie i temp obu gazów są jednakowe.

- równanie stanu – f(p,V,T) =0, gdy znam 2 parametry gazu to mogę obliczyć 3 - równanie stanu gazu doskonałego (Clapeyrona) pV=RT - ciepło właściwe ; cp>cv; ; cp -cv=R - zasada ekwipartycji – energia rozkłada się równomiernie na wszystkie możliwe ruchy cząstek Gaz półdosk. różni się od gazu doskonałego tym że w jego drobinach występują drgania. Atomy wchodzące w skład gazów są powiązane ze sobą sprężyście 17. Co to jest strumień ciepła? Stosunek elementarnej ilości ciepła dQ do czasu d F 0 7 4 trwania wymiany tej ilości ciepła ,wzór osiąga postać przy ustalonej wymianie ciepła 18. Bilans wymiennika ciepła

Wymiennik przeponowy to urządzenie jest przekazywanie ciepła między 2 czynnikami oddzielonymi przegrodą

a) bilans wewnątrz ścianki kanału grzejącego b) osłona na zewnątrz wymiennika

19 Co to jest entropia Jest to funkcja stanu termodynamicznego, której zmiana równa się ilorazowi dostarczonego ciepłą i temperatury ; S – entropia całkowita ; s – entropia właściwa w odniesieniu do 1kg czynnika; dla źródła F 0 4 4S = - źródło oddaje energię więc przyrost entropii jest ujemny. Entropia mówi nam o kierunku przemian zachodzących w przyrodzie. 20. Prawo wzrostu entropii Jeżeli układ jest jak na rys. i założenie: do tłok + cylinder możemy doprowadzić ciepło Q ze źródła ciepłą, przy czym Q = idem. Do cylindra mogę doprowadzić substancję o ilości dm i entropii właściwej s. Wyróżniamy dwa przypadki: I przemiana odwracalna a) Tcz = T źr ; b) brak tarcia dQt = 0 przyrost entropii układu odosobnionego F 0 4 4s = F 0 7 0, natomiast elementarny przyrost ozn. d F 0 7 0 = ds.u+dsot - przyrost entropii układu - przyrost entropii otoczenia Wniosek: W układzie odosobnionym sumą przyrostów entropii wszystkich ciał uczestniczących w zjawisku odwracalnym jest = 0. Warunek ten jest spełniony nawet w najmniejszej części zjawiska. II przemiana nieodwracalna tzn. tźr F 0 B 9tcz 21. Co to jest spalanie niezupełne i niecałkowite niecałkowite - to spalanie kiedy produkty spalania zawierają stałe składniki palne. Jednym stałym składnikiem jest C. niezupełne – gdy w produktach spalania występują palne gazy (CO, H2 , CH4). Jeżeli do paliwa doprowadzi się za mało powietrza bądź nie wystąpi jego dokładne wymieszanie to spalanie nie będzie zupełne i w spalinach pojawią się produkty niezupełnego spalania. Najbardziej istotne znaczenie ma CO co połączone jest ze znaczną stratą. 22. Rodzaje konwekcji Konwekcja – przenoszenie energii przez przepływ drobin i mieszanie się strugi o różnej temp. Występuje tylko w cieczach i gazach. a) konwekcja wymuszona – występuje gdy prędkość przepływu strugi płynu może wynikać z działania sił zewnętrznych (działanie pompy). Wymiana ciepła przy konwekcji wymuszonej zależy od rodzaju ruchu: • laminarny Re<Rekr =2300 • burzliwy Re >10000 • Rkr<Re<10 4 (ruch przejściowy, ob. inne zależ) b) Konwekcja swobodna - występuje wtedy gdy ruch płynu powstaje samoczynnie na skutek działania sił wyporu. K. s. najczęściej nakłada się na konw. wymuszoną, bo siły wyporu powstają zawsze zawsze gdy gęstość ciężaru płynu jest inna w warstwie przyściennej niż w rdzeniu strugi 23. Termiczne równanie czynnika termodynamicznego Pośród termicznych parametrów stanu czynnika tylko dwa mogą zmieniać się niezależnie, natomiast trzeci jest określony przez pozostałe. Zależność F(p, T, V) nazywamy termicznym równaniem stanu które obowiązuje zawsze w przyrodzie, podaje się je jako wzór, zależność między parametrami lub podaje w postaci tablic. 24. Opisać efekty energetyczne obiegu silnika cieplnego, ziębiarki, pompy grzejnej Silnik – 0 0 1 F0 0 1 Fpobiera ciepło Q d ze źródła ciepła o temp T1, wykonuje dodatnią pracę i oddaje ciepło Qw do źródła o temp T2<T1. Sprawność techniczna silnika jest to stosunek pracy wykonanej przez silnik do ciepła pochłoniętego przez czynnik obiegowy. Lob.=Qd-Qw ; Pompa grzejna – pobiera ciepło Qd z otoczenia, pobiera pracę napędową, oddaje ciepło Qw do źródła o temp wyższej od temp otoczenia. Sprawność to stosunek ciepła Qw oddawanego do ogrzewanej przestrzeni do pracy napędowej. Lob.=Q w-Qd ; Ziębiarka – pobiera ciepło Qd ze źródła o temp niższej od temp otoczenia, pobiera pracę Lob. i oddaje ciepło Qw do źródła o temp wyższej od temp otoczenia. Sprawność to stosunek ciepła Qd pobranego do pracypobranej 25,Co to jest skojarzona gospodarka cieplna. Do ogrzewania pomieszczeń wystarczy czynnik termodyn o temp 800C , w wielu zaś procesach przemysłowych potrzebny jest czynnik o temp 150-2000C , taki czynnik a nawet o temp znacznie wyższej można uzyskać w kotłach parowych. Stosowanie jednak takiego czynnika do ogrzewania pomieszczeń powoduje znaczne dodatkowe straty energii Unikniemy tego dzięki temu że parę o wysokich parametrach skieruje się do turbiny przeciwprężnej w której pary wylotowe mają parametry dogodne do celów ogrzewczych i jest wykorzystana do pracy. W ten sposób realizujemy tzw skojarzoną gospodarkę cieplną. Która polega na równoczesnym wykorzystaniu pracy (energii elektrycznej) i ciepła grzejnego doprowadzonego do mieszkań Zakład pracujący w tn sposób nazywa się elektrociepłownią. 26.Jak oblicza się oszczędność energii uzyskanej w skojarzonej gospodarce cieplnej. Sprawność termiczna elektrowni F 0 6 8t el jest to stosunek wytworzonej mocy elektrycznej do enertgi chemicznej spalonego paliwa F 0 6 8t el=Nel/(p Wd) Max straty energi występują w kotle parowym 50%-60% spalonego paliwa. 27 obieg Braytona.

28. Wady i zalety siłowni turbogazowych. ZALETY:

• możliwość dobrania najdogodniejszego czynnika chłodzącego

• można zmniejszyć rozmiary agregatu poprzez zastosowanie podwyższonych ciśnień

• umożliwia regulację mocy silniki przez zmianę gęstości czynnika obiegowego

• ma górną moc graniczną agregatu > niż w przypadku układu otwartego

• mogą pracować bez używania wody WADY

• konieczność stosowania 2 wymienników ciepła , zwłaszcza nagrzewnicy narażonej na wysokie temp

konieczność stosowania sprężarek duże części energii (aby uzyskać 10 MW musza mieć turbinę 40 Mw gdyż 30 MW na sprężarkę. 29 Zasada zachowania energii Energia nie może zniknąć nie może powstać z niczego , lecz może przejść z jednej postaci w drugą i ilość jej nie może ulec zmianie w układzie zamkniętym i izolowanym układ jest niezmienny niezależnie od zmian zachodzących w układzie. F 0 5 3E=0 30.Co to jest energia wewnętrzna Energia wewnętrzna U jest to całkowia energia odniesiona do układu osi współrzędnych mających początek w środku masy ukł i umieszczonych tak że energia ruchu obrotowego =0. Z enrgi układu Eu można wyróznić energię potencjalną Ep + energię kinetyczna Ek + energię wewnętrzną U

Eu=Ek+Ep+U Głównymi składnikami U są: Jest to parametr stanu gdyż zależy od stanu czynnika. Zawiera w sobie różne rodzaje energii chem, sprężystą itd. Energia wewn właściwa u=U/m (intensywny parametr) 31.Przedstawić całkowite ciepło pochłonięte przez czynnik termodynamiczny w ukł T-S Całkowite ciepło które zostało pochłonięte przez czynnik można obliczyć za pomocą wzoru Qc1-2= Jnterpretacja graficzna : ciepło pochłonięte w czasie przemiany odpowiada pole zawarte nad linią przemianową 1-2 i osią 32 Siłownia parowa To przede wszystkim turbiny parowe Tłokowe silniki W których (para jest sprężona do niskiego ciśnienia w dyszy i uzyskuje Ek Strumień pary o dużej prędkości skierowany do kanałów łopadkowych wirnika i przepływa powodując obrót wirnika i wykonuje pracę) Silnik parowy pracuje w układzie zamkniętym z innymi urządzeniami tworząc tzw siłownie. W siłowni

nie można zrealizować obiegu Carnota. 3-4 tzw sprężenie wody z ciśnienia za skraplacza do ciśnienia w kotle Ciecz podgrzewana izobarycznie w kotle do temp wrzenia powstają pęcherzyki pary i dalsze podgrzewanie do odparowania cieczy. Proces odparowania to proces izobaryczno izotermiczny do stanu pary nasyconej suchej w turbinie w punkcie 1 Następnie para przepływa do turbiny i rozpręża się w niej izentropowo do punktu 2 Następnie rozprężona para trafia do skraplacza w którym przepływająca woda powoduje skroplenie pary w przemianie izobarycznej 2s-34. Jm wyższa temp dolotu i niższa temp wylotu to sprawność rośnie Obieg pary przegrzanej kondensacyjnie F 0 6 8tCR=lCR/gd

Zpary nasyconej suchej w przegrzewacza pary i izobary temp rośnie w/g właściwości konstrukcyjnych elementu. F 0 6 8tCR= lepsze :- rośnie temp i ciśnienie

odtwarzanie obiegu Carnota stopniowanie turbiny rozsunięcie T obniżenie ciśnienia końcowego rozpręzania zależność od wody chłodzącej skraplak tw1)

33. Obieg Carnota obieg o max sprawności 1-2 izotermiczna ekspansja następuje pobór ciepła 2-3 izentropowa ekspansja 3-4 kompresja izotermiczna następuje oddanie ciepła 4-1 kompresja izentropowa

34. Uogólniony obieg Carnota Dotyczy siłowni parowych – zamiast przemian izentropowych zastosowano dwie dowolne przemiany Równoległe do siebie. Regeneracja ciepła polega na przekazaniu ciepła między dwoma strumieniami ciepła tego samego czynnika F 0 6 8te=1-(qk/gc)

35 Co to jest bilans energetyczny

Wypływa z zasady zachowania energii Ed= F 0 4 4Eu+Ew [J] dla strumienia wszędzie jest kropka i[J/s].Energia częściowo doprowadzona do układu Ed jest częściowo zużyta na zmianę energii układu F 0 4 4Eu oraz częściowo jest wyprowadzona. Ew.Zas zach energii wynika z obserwacji zjawisk zachodzących w przyrodzie i doświadczeń Energia nie może zniknąć nie może powstać z niczego , lecz może przejść z jednej postaci w drugą i ilość jej nie może ulec zmianie w układzie zamkniętym i izolowanym układ jest niezmienny niezależnie od zmian zachodzących w układzie. F 0 5 3E=0 36 Wyjaśnij dlaczego praca i ciepło nie mogą być traktowane za postaci energii

Praca i ciepło nie są postaciami energii mimo Ze ich ilość mierzy się tymi samymi metodami jednostkami co ilość energii. Energia jest bowiem własnością materii jest funkcją stanu układu. Praca i ciepło przestają istnieć w chwili zakończenia zjawiska- wykonania pracy czy przepływu ciepła. Pozostaje po nich tylko skutek tych zjawisk. 37 Jak określa się skład chem paliw Skład chem paliw stałych określa się za pom udziałów gramowych oznaczonych małymi literami:c,h,s Paliwo składa się z substancji palnej i balastu (w paliwach stałych i ciekłych – popiół i wilgoć a w gazowych CO 2 oraz para) a) paliwa gazowe –za pomocą udziałów molowych (objętościowych)poszcególnych składników.Udział molowy składnika w suchym gazie palnym oznacza się wprost jego symbolem chem sumą tych udziałów jest 1 Przy spalaniu paliw gazowych za jednostkę ilości substancji przyjmuje się 1 kmol suchego gazu palnego b) stałe i ciekłe paliwa – udziały gramowe oznaczając małymi literami alfabetu. Jednostką ilości paliwa stałego lub cieklego jest 1kg paliwa wilgotnego. Ilość substancji poszczególnych składników w jednostce substancji paliwa wyrażają wzory n`c+s=c/12+s/32 kmol(c+s)/kgpal Skład paliwa ciekłego i stałego jest sumą udziałów gramowych = 1.Określamy 1 min zapotrzebowania na tlen O Nmin=c/12+h/4+s/32-0/32 [(kmolO 2)/(kgpal)] 2 Min powietrza nlpow=nsmin/0.21 [kmol pow/kgpal] zawsze dajemy więcej n lpow

F 0 6 C=rzeczywista ilość pow(n`l)/teoretyczna ilość pow(n`lmin)

Wartość opałowa Wd[J/kg]ilość ciepła doprowadzona z komory spalin po zupełnym i całkowitym spaleniu jednostki paliwa jeżeli spalenie odbyło się pod stałym ciśnieniem spaliny zaś zostały ochłodzone do temp początkowej substratów przy czym para wodna zawarta w spalinach nie uległa skropleniu. Ciepło spalania[Wg]- ilość ciepła doprowadzona z komory spalin po zupełnym i całkowitym spaleniu jednostki paliwa jeżeli spalenie odbyło się pod stałym ciśnieniem spaliny zaś zostały ochłodzone do temp początkowej substratów przy czym para wodna zawarta w spalinach uległa skropleniu. Wd=Wg-m``H2O*rH2O r- ciepło skraplania pary 38. Jaką przemianę nazywamy obiegiem termod. Obieg termodynamiczny jest to przemiana w której stan końcowy czynnika jest identyczny z początkowym. Wykresem (obrazem obiegu) jest krzywa zamknięta . W każdym wykresie możemy określić 4 charakterystyczne punkty a) dwa punkty zwrotne I II i dzielą one krzywą

na linię ekspansji i kompresji b) dwa punkty adiabatyczne i i dzielą one

krzywe na części podczas której czynnik pochłania ciepło i część podczas której oddaje ciepło.

Ciepło dostarczane pobrane przez czynnik z zewnątrz w czasie obiegu ozn Qd, zaś oddawane Qw sa one > 0. 39. Co to jest obieg prawo i lewo bieżny

a) obieg prawobieżny – jest obiegiem silnika Qd > Qw Założenie T I > T II

Silnik pobiera ciepło Qd ze źródła o temp wyższej , wykonuje pracę i oddaje ciepło Qw do (otoczenia ) o temp niższej Sprawność termiczna silnika

b) obieg lewobieżny – jest to obieg ziębiarki lub pompy grzejnej

sprawność termiczna ogólnie lewobnieżny Qw > Qd F 0 6 8t=efekt użyteczny urządzenia/Qd

Chłodnica pobiera ciepło Qd o temp niższej niż temp otoczenia T II otrzymuje pracę /Lob/ i oddaje ciepło Qw do źródła o temperaturze wyższej(otoczeniu) Lob=Qw-Qd Sprawność ziębiatrki Spraw termiczna

Pompa grzejna pobiera ciepło z otoczenia Qd otrzymuje pracę i dostarcza ciepło Qw do żródeł o temperaturze wyższej od temp otoczenia Obiegi odwracalne składają się tylko z przemian odwracalnych . Równanie bilansu (czy obieg jest czy nie jest odwracalny ) ma postać Qd-Qw=Lob 40. Definicje Clausiusa, Plancka, Smitcha, Ostwalda, Entropia Patrz punkt drugi 41. Prawa dla gazu doskonałego

1) Boylea Mariottea Jeżeli w F 0 7 4=idem to p*V=idem

2) GayLussaca- Charlesa Jeżeli p= idem to objętość właściwa to objętość właściwa V=V0(1+T F 0 6 1);V/T=idem V0-obj.wł gazu w temp 00C F 0 6 1-termiczny wsp rozszerzalności objętości gazu

odniesiony do obj V0 jest ustalony eksperymentalnie (1/273,15) *(1/K) Założymy że t=idem

p-stałe ciśnienie bezwzgl [N/m2] V- objętość właściwa [m 3/kg] R-indywidualna stała gazowa [Nm/kgK] T-temp benzyny

3) Awogadra liczba drobin zawartych w jednakowej objętości różnych gazów doskonałych w tych samych warunkach termicznych (temp i ciśnienie gazów jest takie same)

(MR) jedn indywidualnej stałej gazowej 8314 [J/ kmolK]

R=(MR)/M M1*R1= M2*R2= M*R P*V=R*T F 0 D Ep(MV)=MR*T P*V=m*R*T F 0 D Ep*V=n(MR)*T MV;(MR) F 0 B A(B)nie zależy od rodzaju gazu n,m- masy 42. Co to jest punkt krytyczny i potrójny Jest to punkt równowagi trzech faz (stałej, ciekłej, gazowej)substancji. Podczas przejścia cieczy ze stanu ciekłego w parowy.Zakładając że mamy zamknięte naczynie (cylindr tłok)z cieczą dostarczając temperaturę przy p=idem ciecz uzyskuje coraz wyższą temperaturę aż do momentu osiągnięcia tzw zmiany stanu skupienia polegającym na powstaniu fazy gazowej w całej objętości cieczy w postaci pęcherzyków parowych (wrzenie)- zależy dla określonej cieczy wyłącznie od ciśnienia. Jeżeli dalej będziemy dostarczać ciepło to temp będzie się utrzymywać na stałej wartości, natomiast będzie coraz więcej pary, gdy ciecz całkowicie odparuje to nastąpi wzrost temp pary.Faza gazowa mająca kontakt z wrzącą cieczą (temp wrzenia) to tak zwana para nasycona-para nasycona i ciecz są w tak zwanym w stanie równowagi trwałej i dla danej cieczy jest funkcją ciśnienia.Stąd mamy krzywą nasycenia Zależność ciśnienia nasycenia p od temp nasycenia.

43. Przemiany (gazów doskonałych i pół doskonałych) a) izotermiczny- jest przemianą, w której stała jest temperatura czynnika

*- praca bezwzględna mając funkcję p od V p1v1=p2v2p=p1v1 /v ponieważ p1v1 jest stałe robimy podst. V2/V1=p1/p2 * Lt1-2=L1-2 ciepło Q 1-2=L1-2=Lt1-2 jeżeli dv>0 rozprężanie L1-2>0 ; Q1-2>0 jeżeli dv<0 sprężanie L 1-2<0 ; Q1-2<0 b)izochoryczny V=idem p=idem ; v=idem

* L1-2=0 * lt1-2=V(p1p2) chcąc sprężyć trzeba doprowadzić pracę z wewnątrz która jest ujemna

Ciepło Q1-2=V2-V1=m(u2-u1)=mcv(T2-T1) c) izobaryczna p=idem

* Lt1-2=0 * L1-2=p(v 2-v1) *Q1-2=I2-I1=m(i2-i1)=mcp(T2-T1) d) adiabatyczna odwracalna – dQ=0 bez wymiany ciepła z otoczeniem jest przemianą izentropową * jeżeli dQ=0ds =0 bo ds=dq / F 0 7 4 równ. różniczk. adiab. odwrac. F 0 6 3=cp/cv ; F 0 6 3=d v/v+dp/p=0 F 0 6 3lnv+lnp=0 ;ln(pv F 0 6 3)=0 F 0 6 3-wykładn. adiabaty

* L1-2=cv(T1-T2) ; * Lt1-2= F 0 6 3L1-2 e) Politropa- przemiana w której ciepło właściwe jest równe c=dq/d F 0 7 4=idem ; z- wykładnik politropy 44. Co to jest równowaga termodynamiczna? Jest to taki stan, który ustala się samorzutnie w układzie odizolowanym od oddziaływań sił zewnętrznych i pozostaje niezmienny w czasie czyli gdy parametry stanu tego układu nie ulegają zmianie w czasie. Spełnione są trzy warunki równowagi: a) równowaga termiczna b) równowaga chemiczna c)równowaga mechaniczna 45.Ciepło właściwe politropy natomiast z Capeyrona i równ. F 0 6 3 otrzymujemy Ciepło właściwe politrpy może mieć wartość zarówno dodatnią jak i ujemną Przy 1<z< F 0 6 3 to C<0 Sens fizyczny C<0; mimo doprowadzono ciepła temp. czynnika obniża się lub mimo odprowadzonego ciepła temp. czynnika podwyższa się. Przemiany gdy C<0 często zachodzą w praktyce np. przy sprężaniu czynnika w sprężarce, przy rozprężaniu adiabatycznym odwracalnym

46. Co to jest ciepło właściwe i od czego zależy? Całkowite ciepło przejęte przez ciało o masie m podczas podgrzewania od T1 do T2 jest równe ciepłu dostarczonemu z zewnątrz i ciepłu tarcia (ciepło wewnątrz ciał) Qc 1-2 =Q1-2+Qf przy czym przekształcając wg. Średnie ciepło właściwe jest to ilość ciepła jaką należy dostarczyć jednej jednostce ilości substancji, aby zmienić temperaturę o 1K w całym rozpatrywanym okresie temp. Zależy od:

a) rodzaju ciała b) temperatury t1 t2 c) warunków ogrzewania ciał Stosunek Cp/Cv= F 0 6 3 Jeżeli mam ciało masie m i podgrzewam od t do F 0 4 4t+t to nastąpi przyrost ciepła F 0 4 4Qc

-rośnie wraz ze wzrostem t i jest wysokością prostokąta o szerokości (t2-t 1). F pole figury nieregularnej równe polu prostokąta o wysokości. Wielkości ciepła właściwego C i szerokości t2 -t1. Pole figury F=(t 2-t1 )*c 47. Wpływ zaworu dławiącego na pracę ziembiarki Ziembiarka z zaworem dławiącym- schemat

Zawór dławiący- jest urządzeniem stosowanym w ziębiarce umożliwiającym spadek ciśnienia od wartości panującej w skraplaczu do wartości panującej w parowniku (skroplona ciecz zostaje zdławiona do odpowiedniego ciśnienia). Przemiana dławienia

odbywa się przy stałej 3-4 entalpi, ponadto obieg z zaworem dławiącym jest nie odwracalny ze względu na nie odwracalność przemiany dławienia. Ponadto również występują straty energetyczne (nie odbiera się pracy sprężarki oraz zmniejsza się wartość wydajności chłodniczej g0 .

Obieg suchy- F 0 4 4 od Carnotta sprężanie zachodzi e obszarze pary przegrzanej dzięki (osuszaniu między parownikiem a sprężarką para sucha nasycona) (osuszacz odbiera krople cieczy od pary suchej nasyconej) 48. Co to jest dławienie? Jest to przemiana w której czynnik termodynamiczny ekspanduje dv (wzrasta) i rozpręża się dp (maleje), nie wykorzystując przy tym pracy. Przemiana ta ma miejsce gdy czynnik natrafia na przegrodę w postaci zmieniającego się przekroju, zmiany kierunku przepływu, zmianę prędkości.

49. Co to jest równanie przemiany? Jest to zależność pomiędzy parametrem stanu. Dla każdej przemiany można podać 3 równania. Przemiany mogą być odwracalne lub nieodwracalne Przemiany mogą być zamknięte lub otwarte Otwarta przebiega przy zmiennej ilości substancji 50. Podać równowagę stanu gazu doskonałego i półdoskonałego? pV= RT- równanie stanu gazów doskonałych pV= mRT ; p [N/m2] ; V [m3/kg] ; R [Nm/kgK] ; T [K] 51. Zerowa zasada termodynamiki

Jeżeli dwa ciała 1 i 2 są w stanie równowagi termicznej z 3 są one także w równowadze między sobą.

52. Zdefiniować i podać zast. i sposób oblicze. straty wylot i napełnienia sprężarki? Strata wylotowa- temp. spalin wypływających do otoczenia jest większa niż temp. otoczenia. Ciepło unoszone do otoczenia przez spaliny qw.

- ilość spalonego paliwa

Równanie Pecleta.

k- współczynnik przenikania ciepła [ W / m2 K ]

1.I zasada termod. I 2.II zasada termod. I 3.Wielkości zast. dla roztworów gazowych. I 4.Entalpia- obliczanie. I 5.Przejmowanie. I 6.Sposób przekazania ciepła. II 7.Sposoby doprowadzania ciepła II 8.Praca bezwzględna. II 9.Sens fizyczny pracy tech. II 10.Obieg Diesla. II 11.Obieg Otto. III 12.Stopień suchości pary nasyconej mokrej. III 13.Wymienniki ciepła. III 14.Entalpia co to jest ? III 15.Strumień czynnika termodyn. III 16.Gaz doskonały i pół doskonały. III 17.Strumień ciepła co to jest ? III 18.Bilans wymiennika ciepła. IV 19.Entropia co to jest ? IV 20.Prawo wzrostu entropii. IV 21.Spalanie niezupełne i niecałkowite IV 22.Rodzaje konwekcji. IV 23.Termiczne rów. czynnika termodyn. IV 24.Efekty energetyczne obiegu silnika cieplnego, ziębiarki, pompy grzejnej. IV 25.Skojarzona gospodarka cieplna co to jest ? V 26.Obliczanie oszczędności energii uzyskiwanej w skojarzeniu gosp. cieplnej. V 27.Obieg Braytona. V 28.Siłownia turbogazowa wady i zalety. V 29.Zasada zachowania energii. V 30.Energia wewnętrzna co to jest? V 31.Całkowite ciepło pochłonięte przez czynnik termodyn. W układzie T-s. V 32.Siłownia parowa. V 33.Obieg Carnota obieg o max sprawności. VI 34.Uogólniony obieg Carnota. VI 35.Bilans energetyczny co to jest ? VI 36.Dlaczego praca i ciepło nie mogą być traktowane za postać energii. VI 37.Jak określa się skład chemiczny paliw. VI 38.Jaką przemianą nazywamy obieg. termodyn. VII 39.Obieg prawo i lewo bieżny. VII 40.Definicja Clausiusa, Plancka, Smitha, Ostwalda, Entropia. I 41.Prawo dla gazu doskonałego. VII 42.Punkt krytyczny i potrójny co to jest ? VIII 43.Przemiany gazów dosk. i pół doskonałych. VIII 44.Równowaga termodynamiczna co to jest ? IX 45.Ciepło właściwe politropy. IX 46.Ciepło właściwe i od czego zależy. IX 47.Zaworu dławiącego na pracę ziembiarki. IX 48.Dławienie co to jest ? X 49.Równaie przemiany co to jest ? X 50.Podać równowaga stanu gazu doskonałego i półdoskonałego. X 51.Zerowa zasada termodynamiki. X 52.Strata wylotu i napełnianie sprężarki. X

komentarze (0)
Brak komentarzy
Bądź autorem pierwszego komentarza!
To jest jedynie podgląd.
Zobacz i pobierz cały dokument.
Docsity is not optimized for the browser you're using. In order to have a better experience we suggest you to use Internet Explorer 9+, Chrome, Firefox or Safari! Download Google Chrome