Exercitations de physique des dispositifs sur le lancement d'un satellite météorologique , Exercices de Physique des dispositifs à impulsions
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Eleonore_sa7 mai 2014

Exercitations de physique des dispositifs sur le lancement d'un satellite météorologique , Exercices de Physique des dispositifs à impulsions

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Exercitations de physique des dispositifs sur le lancement d'un satellite météorologique. Les principaux thèmes abordés sont les suivants: la valeur de la force de poussée F, Équation horaire sur la position, les deux ex...
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EXERCICE II

EXERCICE II. LANCEMENT D'UN SATELLITE MÉTÉOROLOGIQUE (5,5 points) Calculatrice interdite

Le centre spatial de Kourou a lancé le 21 décembre 2005, avec une fusée Ariane 5, un satellite de

météorologie de seconde génération baptisé MSG-2. Tout comme ses prédécesseurs, il est placé sur

une orbite géostationnaire à 36000 km d'altitude. Opérationnel depuis juillet 2006, il porte maintenant

le nom de Météosat 9.

Les satellites de seconde génération sont actuellement les plus performants au monde dans le

domaine de l'imagerie météorologique. Ils assureront jusqu'en 2018 la fourniture de données

météorologiques, climatiques et environnementales.

D’après plusieurs sites Internet.

L'objectif de cet exercice est d'étudier plusieurs étapes de la mise en orbite de ce satellite.

Les parties 1, 2 et 3 de cet exercice sont indépendantes.

Certaines aides au calcul peuvent comporter des résultats ne correspondant pas au calcul à effectuer.

Partie 1. Décollage de la fusée Ariane 5

Pour ce lancement, la fusée Ariane 5 a une masse totale M. Sa propulsion est assurée par un

ensemble de dispositifs fournissant une force de poussée verticale constante F

. Tout au long du

décollage, on admet que la valeur du champ de pesanteur g est également constante. On étudie le

mouvement du système fusée dans le référentiel terrestre supposé galiléen et on choisit un repère

( O,

j ) dans lequel

j est un vecteur unitaire vertical dirigé vers le haut et porté par l’axe Oy.

À l'instant t0 = 0 s, Ariane 5 est immobile et son centre d'inertie G est confondu avec l'origine O.

On utilise les notations :

a valeur de l'accélération du centre d'inertie de la fusée, avec   

 ya a j a j

v valeur de la vitesse de son centre d'inertie, avec   

 yv v j v j

y valeur de la position de son centre d'inertie, avec OG y j

Données : Masse totale de la fusée M = 7,3 10 5 kg Force de poussée F = 1,16 10 7 N Intensité de pesanteur g = 10 m.s – 2

1.1. Cas idéal

Dans ce cas, on supposera que seuls le poids P et la force de poussée F agissent sur la fusée.

Pendant la durée de fonctionnement, on admettra que la masse de la fusée reste constante.

1.1.1. Sans faire de calcul, représenter ces forces sur un schéma pendant le décollage.

1.1.2. En appliquant une loi de Newton au système  fusée , trouver l'expression littérale de la

valeur a de l'accélération dès que la fusée a quitté le sol.

1.1.3. Calculer la valeur de cette accélération a.

1.1.4. Pendant le lancement, on suppose que la valeur de l'accélération reste constante.

Déterminer l'équation horaire de la valeur v(t) de la vitesse.

1.1.5. En déduire l'équation horaire de la valeur y(t) de la position.

1.1.6. La trajectoire ascensionnelle de la fusée reste verticale jusqu’à la date t1 = 6,0 s.

Quelle distance la fusée a-t-elle parcourue depuis son décollage ?

Aide au calcul

1,16 7,3 ≈ 8,5

7,3

1,16 ≈ 1,6 10 1

1,16

7,3 ≈ 6,3

1.2. Cas réel

Au cours de ce lancement, Ariane 5 a en fait parcouru un peu moins de 90 m pendant les 6 premières

secondes.

Citer un phénomène permettant d’interpréter cette donnée.

Dans la suite de l'exercice, on suppose que la Terre est une sphère de centre T, de masse MT , de

rayon RT et qu'elle présente une répartition de masse à symétrie sphérique. On assimile par ailleurs

le satellite à son centre d'inertie S. L’étude de son mouvement se fait dans un référentiel géocentrique

supposé galiléen.

Données :

Masse de la Terre : MT = 6,0 10 24 kg Rayon de la Terre : RT = 6,4 10 3 km Constante de gravitation universelle : G = 6,67 10 –11 kg –1 . m3.s2

Partie 2. Mise en orbite basse du satellite

La mise en orbite complète du satellite MSG-2 de masse m = 2,0 10 3 kg s'accomplit en deux

étapes. Dans un premier temps, il est placé sur une orbite circulaire à vitesse constante vS à basse

altitude h = 6,0 10 2 km autour de la Terre et il n'est soumis qu’à la force gravitationnelle exercée par la Terre.

On choisit un repère ( S,

t ,

n ) dans lequel

t est un vecteur unitaire tangent à la trajectoire dans le

sens du mouvement et

n un vecteur unitaire perpendiculaire à la trajectoire orienté vers le centre de

la Terre.

2.1.Donner l'expression vectorielle de la force gravitationnelle T/SF exercée par la Terre sur le

satellite en fonction des données.

2.2. En appliquant une loi de Newton, trouver l'expression du vecteur accélération Sa du centre

d'inertie du satellite.

2.3. Sans souci d'échelle, représenter sur un schéma, à un instant de date t quelconque, la

Terre, le satellite, le repère ( S, 

t , 

n ) ainsi que le vecteur accélération Sa

.

2.4. Déterminer l'expression de la vitesse vSdu centre d'inertie du satellite. Vérifier que sa

valeur est de l’ordre de 7,6 10 3 m.s–1 sur son orbite basse.

Aide au calcul

1,24 6,1 ≈ 7,66,67 6,0 ≈ 4,0 10 14,0

6,0 ≈ 1,2

7,0

4,0 ≈ 7,6 10 1

2.5.On note T le temps mis par le satellite pour faire un tour autour de la Terre.

Comment appelle-t-on cette grandeur ?Montrer qu'ellevérifie la relation T 2 =  

3 R + h

G.M

2

T

T

4 .

Partie 3. Transfert du satellite en orbite géostationnaire

Une fois le satellite MSG-2 placé sur son orbite circulaire basse, on le fait passer sur une orbite

géostationnaire à l'altitude h' = 3,6 10 4 km. Ce transit s'opère sur une orbite de transfert qui est elliptique. Le schéma de principe est représenté sur la figure 6 page 7.

Le périgée P est sur l'orbite circulaire basse et l'apogée A est sur l'orbite définitive géostationnaire.

À un moment convenu, lorsque le satellite est au point P de son orbite circulaire basse, on augmente

sa vitesse de façon bien précise : il décrit ainsi une orbite elliptique de transfert afin que l'apogée A de

l'ellipse soit sur l'orbite géostationnaire définitive. On utilise pour cela un petit réacteur qui émet en P,

pendant un très court instant, un jet de gaz donnant au satellite l'impulsion nécessaire.

3.1. Énoncer la deuxième loi de Kepler, ou "loi des aires".

3.2. Montrer, en s’aidant éventuellement d’un schéma, que la vitesse du satellite MSG-2 n'est

pas constante sur son orbite de transfert. Préciser en quels points de son orbite de transfert sa

vitesse est :

- maximale ;

- minimale.

3.3. Exprimer la distance AP en fonction de RT, h et h'. Montrer que AP = 4,910 7 m. 3.4. Dans le cas de cette orbite elliptique, la durée de révolution pour faire un tour complet de

l’orbite vaut T ’ = 10h 42min.

Déterminer la durée minimale t du transfert du satellite MSG-2 du point P de son orbite basse

au point A de son orbite géostationnaire définitive.

3.5. Le satellite étant arrivé au point A, on augmente à nouveau sa vitesse pour qu'il décrive

ensuite son orbite géostationnaire définitive. Le lancement complet du satellite est alors achevé

et le processus permettant de le rendre opérationnel peut débuter.

Expliquer pourquoi il est judicieux de lancer les satellites géostationnaires d’un lieu proche de

l’équateur comme Kourou en Guyane.

Orbite géostationnaire

définitive

altitude h' = 3,6 10 4 km

Orbite circulaire basse

altitude

h = 6,0 10 2 km

Orbite de transfert

elliptique

A

P

Terre

Figure 6

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