Obliczanie i pomiary parametrów obwodu prądu ..., Streszczenia z Elektrotechnika

Pobierz Obliczanie i pomiary parametrów obwodu prądu ... i więcej Streszczenia w PDF z Elektrotechnika tylko na Docsity! „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” MINISTERSTWO EDUKACJI NARODOWEJ Teresa Birecka Obliczanie i pomiary parametrów obwodu prądu jednofazowego 724[01].O1.04 Poradnik dla ucznia Wydawca Instytut Technologii Eksploatacji – Państwowy Instytut Badawczy Radom 2007 „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 3 1. WPROWADZENIE Poradnik będzie Ci pomocny w kształtowaniu umiejętności z zakresu obliczania i pomiarów w obwodach prądu jednofazowego. W poradniku zamieszczono: − wymagania wstępne: wykaz umiejętności, jakie powinieneś mieć już opanowane, abyś bez problemów mógł korzystać z poradnika i realizować kształcenie w oparciu o program tej jednostki modułowej, − cele kształcenia: wykaz umiejętności, jakie ukształtujesz podczas realizacji tej jednostki, korzystając z poradnika; ich osiągnięcie jest warunkiem koniecznym do zrozumienia i przyswojenia treści zawartych w programach następnych modułów, − materiał nauczania: zawiera „pigułkę” wiadomości teoretycznych niezbędnych do osiągnięcia celów kształcenia zawartych w tej jednostce modułowej; materiał nauczania został podzielony na siedem części (rozdziałów), obejmujących grupy zagadnień kształtujących umiejętności, które można wyodrębnić; Każdy rozdział zawiera: − pytania sprawdzające: zestaw pytań przydatny do sprawdzenia, czy już opanowałeś podane treści, − ćwiczenia: pomogą Ci zweryfikować wiadomości teoretyczne oraz ukształtować umiejętności praktyczne; więcej ćwiczeń obliczeniowych znajdziesz w poz [3] ze spisu literatury, a ćwiczeń pomiarowych w poz [4 i 6], − sprawdzian postępów: pozwoli Ci na dokonanie samooceny wiedzy po wykonaniu ćwiczeń, − sprawdzian osiągnięć: umożliwi sprawdzenie twoich wiadomości i umiejętności, które opanowałeś podczas realizacji programu tej jednostki modułowej, − wykaz literatury: wymieniona tutaj literatura zawiera pełne treści materiału nauczania i korzystając z niej pogłębisz wiedzę z zakresu programu jednostki modułowej; na końcu każdego rozdziału podano w nawiasie kwadratowym pozycję z wykazu literatury, którą wykorzystano przy jego opracowywaniu. Szczególną uwagę zwróć na zależności pomiędzy prądem i napięciem dla idealnych elementów. Zależności te wykorzystasz przy rozpatrywaniu obwodów złożonych z wielu elementów oraz obwodów zawierających rzeczywiste cewki i kondensatory, które są elementami wielu odbiorników. Postaraj się wykonać wszystkie zaproponowane ćwiczenia z należytą starannością. Wykonując ćwiczenia dotyczące obliczeń i sporządzania wykresów wektorowych zrozumiesz i utrwalisz poznane wcześniej zależności. Do wykonywania obliczeń i wykresów na podstawie przeprowadzonych pomiarów staraj się wykorzystywać programy komputerowe. W ten sposób usprawnisz sobie pracę i udoskonalisz swoje umiejętności informatyczne. Podczas wykonywania ćwiczeń pomiarowych analizuj wyniki pomiarów. Wnioski z tej analizy pomogą Ci zdiagnozować pracę urządzeń i zlokalizować przyczyny ich uszkodzenia. Przy wykonywaniu ćwiczeń praktycznych stosuj poznane wcześniej zasady bezpieczeństwa. „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 4 724[01].O1 Podstawy elektrotechniki i elektroniki 724[01].O1.01 Stosowanie przepisów bezpieczeństwa i higieny pracy, ochrony przeciwpożarowej i ochrony środowiska 724[01].O1.02 Obliczanie i pomiary parametrów obwodu prądu stałego 724[01].O1.03 Rozpoznawanie zjawisk występujących w polu elektrycznym, ma- gnetycznym i elektromagnetycznym 724[01].O1.04 Obliczanie i pomiary parametrów obwodu prądu jednofazowego 724[01].O1.05 Stosowanie środków ochrony od porażeń prądem elektrycznym 724[01].O1.06 Obliczanie i pomiary parametrów obwodu prądu trójfazowego 724[01].O1.07 Wykonywanie pomiarów różnych wielkości elektrycznych 724[01].O1.08 Wykorzystywanie elementów elektronicznych i energoelektronicznych do budowy prostych układów Schemat układu jednostek modułowych „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 5 2. WYMAGANIA WSTĘPNE Przystępując do realizacji programu jednostki modułowej powinieneś umieć: − korzystać z różnych źródeł informacji, − rozróżniać podstawowe wielkości elektryczne i ich jednostki, − rozpoznawać elementy elektryczne na podstawie ich symboli oraz wyglądu zewnętrznego, − rozróżniać podstawowe pojęcia i wielkości obwodu magnetycznego i znać ich jednostki, − charakteryzować zjawisko indukcji elektromagnetycznej i wskazać przykłady jego wykorzystania, − rozróżniać pojęcia indukcyjności własnej i wzajemnej cewek, − charakteryzować właściwości materiałów magnetycznych i wskazać ich zastosowania, − stosować prawa obwodów magnetycznych do obliczania prostych obwodów elektrycznych, − stosować działania na wektorach, − obliczać rezystancję zastępczą obwodu, − obliczać pojemność zastępczą układu kondensatorów, − łączyć obwody elektryczne prądu stałego na podstawie ich schematów, − dobierać przyrządy pomiarowe do wykonywania pomiarów w obwodach prądu stałego, − mierzyć podstawowe wielkości elektryczne w obwodach prądu stałego, − lokalizować i usunąć proste usterki w obwodach prądu stałego, − stosować zasady bhp i ochrony ppoż. podczas pomiarów oraz pokazów zjawisk fizycznych. „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 8 Warunkiem indukowania się siły elektromotorycznej w prądnicy jest ruch prętów uzwojeń względem pola magnetycznego. Nie ma znaczenia, czy porusza się magneśnica, a uzwojenie twornika jest nieruchome, czy też wiruje rozłożone równomiernie na obwodzie wirnika uzwojenie twornika, a magneśnica jest umieszczona na stojanie. W przypadku, gdy prądnica ma jedną parę biegunów, to magneśnica zatacza kąt pełny 2π radianów w czasie T , natomiast w dowolnym czasie t zatacza kąt α , zatem: tT απ =2 , stąd: tt T ωπα == 2 ω – prędkość kątowa (pulsacja). Jednostką pulsacji jest 1 radian na sekundę (1 rad/s) Przebieg siły elektromotorycznej w czasie opisuje zależność: tEe ωsinm= Czas 0=t jest początkiem obserwacji. Ponieważ w chwili rozpoczęcia obserwacji ramka może znajdować się w dowolnym położeniu, przyjmujemy, że kąt odchylenia ramki dla 0=t wynosi: ψωα += t α – faza przebiegu sinusoidalnego ψ – faza początkowa odpowiadająca chwili 0=t Zależności powyższe są słuszne dla wszystkich przebiegów sinusoidalnych, a więc prądu i napięcia także. Napięcie sinusoidalne przy fazie początkowej różnej od zera (rys. 2) przedstawia zależność: )sin(m ψω += tUu mU – amplituda napięcia [V] T – okres przebiegu, jego jednostką jest sekunda [1s], jest to czas pełnego obrotu ramki. Odwrotnością okresu jest częstotliwość f : T f 1= Częstotliwość przebiegu sinusoidalnego jest to liczba okresów przypadająca na 1 sekundę. Jednostką częstotliwości jest herc [1 Hz ] W Polsce częstotliwość napięcia w sieci elektroenergetycznej wynosi 50 Hz. Napięcia o innej częstotliwości mogą być wytwarzane przez odpowiednie generatory. Rys. 2. Wykres czasowy napięcia sinusoidalnego [źródło własne] Pulsację ω można wyrazić: fπω 2= Przy przedstawianiu przebiegów sinusoidalnych wielkości elektrycznych można na oś x nanieść podziałkę czasu )(t , a także kąta )( tω . Przy obliczaniu obwodów prądu sinusoidalnego posługujemy się pojęciem wartości skutecznej prądu i napięcia oraz pojęciem wartości średniej. „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 9 Interpretacja fizyczna wartości skutecznej prądu jest następująca: wartością skuteczną prądu sinusoidalnego nazywamy taką wartość prądu stałego, który przepływając przez niezmienną rezystancję R w czasie odpowiadającym jednemu okresowi T , spowoduje wydzielenie się na tej rezystancji takiej samej ilości energii cieplnej, co prąd sinusoidalny w tym samym czasie. Można dowieść, że wartość skuteczna: m m 707,0 2 III == Wartość skuteczna prądu sinusoidalnego jest równa jego amplitudzie podzielonej przez 2 . Analogicznie określa się wartość skuteczną innych wielkości sinusoidalnych: m m 707,0 2 UUU == m m 707,0 2 EEE == Do pomiaru wartości skutecznej prądów i napięć służą mierniki elektromagnetyczne, elektrodynamiczne i elektroniczne. Wartość średnia przebiegu sinusoidalnego w całym okresie wynosi zero. Przebiegi sinusoidalne o jednakowej pulsacji nazywamy przebiegami synchronicznymi. Napięcie i prąd sinusoidalne w ogólnej postaci można zapisać: )sin( um ψω += tUu )sin( im ψω += tIi Różnicę faz początkowych dwóch wielkości sinusoidalnych nazywamy przesunięciem fazowym. Przesunięcie fazowe między prądem, a napięciem oznaczamy literą ϕ i obliczamy następująco: iu ψψϕ −= Faza początkowa jednej z tych wielkości może być przyjęta dowolnie, ale druga już od niej zależy. Jeżeli przyjmiemy, że np. 0u =ψ , to iψϕ −= tUu ωsinm= )sin(m ϕω += tIi Rys. 3. Ilustracja przesunięcia fazowego prądu względem napięcia na wykresie czasowym [źródło własne] Na rysunku 3 przedstawiono wykres czasowy prądu i napięcia. Wielkości sinusoidalne można przedstawiać za pomocą wektorów. Związek pomiędzy wirującym z prędkością ω wektorem o promieniu mU , a przebiegiem sinusoidalnym przedstawiono na rys. 4. „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 10 Rys. 4. Związek pomiędzy wektorem wirującym m U , a przebiegiem sinusoidalnym powstałym jako rzut wektora obracającego się ze stałą prędkością kątową ω [2] Z wykresu wynika, że rzuty wektora o module równym amplitudzie przebiegu sinusoidalnego, obracającego się z prędkością kątową ω , równą pulsacji tego przebiegu, na oś rzędnych odpowiadają wartościom chwilowym przebiegu. Na tym samym wykresie wektorowym można przedstawić kilka przebiegów sinusoidalnych synchronicznych. W praktyce przy obliczaniu obwodów elektrycznych bardzo przydatne jest posługiwanie się wektorami napięć (prądów). Obliczanie sprowadza się do wykonywania wykresów wektorowych, czyli poprawnego dodawania i odejmowania wektorów napięć (prądów) na elementach obwodu. Należy pamiętać, że dodawać i odejmować można tylko te same wielkości fizyczne (dotyczy to wykonywania działań w każdej postaci, także na wartościach chwilowych)! Na jednym wykresie wektorowym mogą być przedstawione prąd i napięcie dla tego samego obwodu, ale nie wolno ich dodawać. Wykonując dodawanie wektorów uwzględniamy, że rzut wektora wypadkowego na dowolną oś jest równy sumie rzutów wektorów składowych na tę oś (rys. 5). m2m1 UUU m += Rys. 5. Dodawanie dwóch wielkości sinusoidalnych na wykresie wektorowym: a) metodą równoległoboku, b) bezpośrednie [2] Przy obliczaniu obwodów prądu sinusoidalnego posługujemy się wartościami skutecznymi prądów i napięć, ponieważ takie wartości mierzą mierniki. Stąd działania na wektorach przy obliczaniu obwodów wykonujemy dla wartości skutecznych – zwrot i kierunek wektora wartości skutecznej jest taki sam jak odpowiedniego wektora amplitudy, zmienia się tylko jego długość w przyjętej skali. Wartość skuteczna U sumy dwóch wielkości sinusoidalnych: − o zgodnych fazach jest równa sumie algebraicznej ich wartości skutecznych: 21 UUU += − o fazach różniących się o kąt π/2 (90o) jest równa pierwiastkowi drugiego stopnia z sumy kwadratów wartości skutecznych (stosujemy twierdzenie Pitagorasa do obliczenia sumy wektorów): 2 2 2 1 UUU += „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 13 Rysunek do ćwiczenia [źródło własne] Wyposażenie stanowiska pracy: − rysunek przedstawiający przebieg sinusoidalny z naniesioną podziałką, − kalkulator. Ćwiczenie 2 Oblicz częstotliwość i wartość skuteczną prądu sinusoidalnego: ) 2 628sin(23,4 π += ti . Sposób wykonania ćwiczenia Aby wykonać ćwiczenie, powinieneś: 1) określić amplitudę mI , pulsację ω i fazę początkową ψ prądu na podstawie zależności na wartość chwilową, 2) obliczyć częstotliwość ,f okres T i wartość skuteczną prądu ,I 3) ocenić jakość wykonania ćwiczenia. Wyposażenie stanowiska pracy: − kalkulator. Ćwiczenie 3 Oblicz, posługując się rachunkiem wektorowym, wartość skuteczną sumy dwóch napięć o amplitudach: V 60m1 =U i V. 402m =U Sposób wykonania ćwiczenia Aby wykonać ćwiczenie, powinieneś: 1) obliczyć wartości skuteczne napięć, 2) przyjąć skalę dla wektorów napięć: 10 V→1 cm, 3) wykonać dodawanie wektorów i określić sumę dla dwóch przypadków: − napięcia są w fazie, − napięcia są przesunięte względem siebie o kąt 90o, 4) dla obu przypadków obliczyć algebraicznie sumę napięć (dla napięć przesuniętych o kąt 90o skorzystać z twierdzenia Pitagorasa), 5) porównać i ocenić wyniki, sformułować wnioski. Wyposażenie stanowiska pracy: − kalkulator, − linijka, − zeszyt do ćwiczeń. „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 14 Ćwiczenie 4 Nazwij i opisz przedstawione przebiegi odkształcone. Rysunek do ćwiczenia [źródło własne] Sposób wykonania ćwiczenia: Aby wykonać ćwiczenie, powinieneś: 1) przypisać nazwę do określonego przebiegu, przedstawionego na foliogramie lub na ekranie oscyloskopu, 2) określić, czy przebieg jest okresowy, 3) przerysować przebiegi do zeszytu i opisać je. Wyposażenie stanowiska pracy: − foliogramy z przebiegami odkształconymi, − generator, − oscyloskop, − zeszyt do ćwiczeń. 4.1.4. Sprawdzian postępów Czy potrafisz: Tak Nie 1) scharakteryzować zjawisko indukcji elektromagnetycznej?   2) wskazać przykłady wykorzystania zjawiska indukcji elektromagnetycznej?   3) określić parametry przebiegu sinusoidalnego na podstawie jego wykresu czasowego i zapisu matematycznego?   4) obliczyć okres, częstotliwość, pulsację?   5) narysować wykres czasowy i wektorowy wielkości sinusoidalnej?   6) obliczyć wartość skuteczną wielkości sinusoidalnej?   7) nazwać przebieg odkształcony ze względu na jego kształt?   8) rozpoznać przebiegi przemienne, okresowe, jednokierunkowe?   „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 15 4.2. Elementy R , L , C w obwodzie prądu sinusoidalnego 4.2.1. Materiał nauczania Rezystory, cewki i kondensatory nazywamy elementami idealnymi , i , CLR jeżeli każdy z nich zawiera tylko jeden parametr (odpowiednio: rezystancję, indukcyjność, pojemność). W elementach rzeczywistych należy uwzględniać pozostałe parametry: pojemność i (lub) indukcyjność występujące w rezystorze, rezystancję cewki (jest nawinięta z drutu nawojowego o określonej rezystywności), rezystancję upływową dielektryka w kondensatorze. Elementy, których parametry (np. CLR , , ) nie zależą od napięcia nazywamy liniowymi. Ich charakterystyka )(UfI = jest linią prostą i przechodzi przez początek układu współrzędnych. W tym rozdziale będą omawiane elementy idealne, liniowe. Elementy R , L i C są elementami pasywnymi. Stanowią elementy odbiorcze w obwodzie. Ze względu na sposób wykonania nazywamy je dwójnikami (mają dwa zaciski). Przy obliczaniu prądu w dwójniku korzystamy z prawa Ohma, które jest spełnione zarówno w odniesieniu do wartości chwilowych, amplitud, jak i do wartości skutecznych. Przy badaniu obwodów prądu sinusoidalnego należy zapoznać się z parametrami elementów (odbiornika), aby nie przekroczyć dopuszczalnego napięcia lub prądu i odpowiednio dobrać zakresy mierników. Do pomiaru napięć i prądów można używać mierników o ustroju elektromagnetycznym, elektrodynamicznym, mierników uniwersalnych oscyloskopu. Napięcie w obwodzie prądu sinusoidalnego można regulować za pomocą autotransformatora. Rezystor zasilany napięciem sinusoidalnym Jeżeli rezystor idealny o rezystancji R zasilimy napięciem sinusoidalnym (rys. 7): tUu ωsinm= , to w obwodzie popłynie prąd: tI R tU R ui ωω sinsin m m === Rys. 7. Rezystor zasilany napięciem sinusoidalnym: a) schemat obwodu b) wykres czasowy napięcia i prądu c) wykres wektorowy [2] Amplituda prądu: R UI m m = Wartość skuteczna prądu: R UI = Dla idealnego rezystora napięcie i prąd są w fazie: 0iu =−= ϕϕϕ „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 18 Sposób wykonania ćwiczenia Aby wykonać ćwiczenie, powinieneś: 1) obliczyć wartość skuteczną I prądu oraz jego częstotliwość f , 2) obliczyć reaktancję indukcyjną LX , 3) obliczyć wartość skuteczną U napięcia, 4) przyjąć skalę dla napięcia i skalę dla prądu i narysować wykres wektorowy, 5) ocenić poprawność wykonania ćwiczenia. Wyposażenie stanowiska pracy: − przybory do rysowania, papier milimetrowy, − kalkulator. Ćwiczenie 2 Zmierz pojemność kondensatora metodą techniczną. Sposób wykonania ćwiczenia Aby wykonać ćwiczenie, powinieneś: 1) zmontować układ pomiarowy według schematu, 2) przedstawić nauczycielowi układ pomiarowy do sprawdzenia, 3) odczytać i zanotować wartości wskazane przez mierniki, 4) obliczyć reaktancję pojemnościową CX , 5) obliczyć pojemność C kondensatora, 6) ocenić, jak by się zmienił prąd w obwodzie, gdyby częstotliwość napięcia wzrosła dwukrotnie, 7) ocenić poprawność wykonania ćwiczenia. Wyposażenie stanowiska pracy: − schemat układu pomiarowego, Rysunek do ćwiczenia [6] − kondensator, − autotransformator, − woltomierz i amperomierz elektromagnetyczne, − kalkulator. „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 19 4.2.4. Sprawdzian postępów Czy potrafisz: Tak Nie 1) określić zależność między wartościami chwilowymi prądu i napięcia dla idealnych elementów R , L i C ?   2) narysować wykres czasowy i wektorowy napięcia i prądu dla dwójników zawierających R , L lub C ?   3) obliczyć reaktancję pojemnościową i indukcyjną?   4) zastosować prawo Ohma dla wartości skutecznych i amplitud w obwodzie zawierającym idealny element R , L lub C ?   5) zanalizować wpływ zmian częstotliwości na wartość prądu?   6) zmierzyć pojemność idealnego kondensatora metodą techniczną?   „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 20 4.3. Połączenie szeregowe elementów R , L , C 4.3.1. Materiał nauczania Przy obliczaniu i w pomiarach obwodów składających się z szeregowo połączonych elementów R , L , C wykorzystujemy prawo Ohma (słuszne dla wartości chwilowych, skutecznych, amplitud prądu i napięcia) oraz II prawo Kirchhoffa (słuszne dla wartości chwilowych napięć oraz dla wektorów napięć w obwodzie). Szeregowe połączenie R i L Szeregowe połączenie R i L to zarówno połączenie idealnego rezystora z idealną cewką, jak też schemat zastępczy rzeczywistej cewki o indukcyjności L i rezystancji R (rys. 10). Rys. 10. Gałąź szeregowa R i L zasilana napięciem sinusoidalnym: a) schemat dwójnika, b) wykres czasowy napięć i prądu, c) wykres wektorowy napięć [2] W tym obwodzie: LR uuu += Jeżeli : tIi ωsinm= , to: )sin(m ϕω += tUu ϕ – kąt przesunięcia fazowego: iu ϕϕϕ −= Dodawaniu wartości chwilowych napięć zgodnie z drugim prawem Kirchhoffa odpowiada dodawanie geometryczne wektorów odwzorowujących te napięcia. Dla wartości skutecznych: LR UUU += Moduł napięcia (napięcie, które wskaże woltomierz) ma wartość: IXRUUU 2 L 22 L 2 R +=+= Oznaczamy: ZXR =+ 2 L 2 Z – impedancja dwójnika szeregowego RL ; jednostką impedancji jest 1Ω. Prawo Ohma dla dwójnika RL zasilanego napięciem sinusoidalnym: ZIU = Napięcia na elementach obwodu szeregowego obliczamy z prawa Ohma, czyli: RIU =R , IXU LL = Po podzieleniu boków trójkąta napięć przez prąd I otrzymujemy trójkąt impedancji o bokach: R , LX , Z , który jest trójkątem podobnym do trójkąta napięć (rys. 11). Rys. 11. Trójkąty: a) napięć, b) impedancji dla szeregowego połączenia R i L [2] „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 23 Prawo Ohma dla gałęzi szeregowo połączonych RLC , zasilanej napięciem sinusoidalnym: ZIU = Kąt przesunięcia fazowego: iu ϕϕϕ −= dla dwójnika RLC jest zawarty w przedziale: 22 πϕπ ≤≤− . Rys. 15. Wykresy dla układu szeregowej gałęzi R , L , C dla CL XX < : a) wykres wektorowy b) trójkąt napięć, c) trójkąt impedancji [2] Jeżeli: 0>X (gdy CL XX > ) – to kąt ϕ jest dodatni – obwód ma charakter indukcyjny, 0<X (gdy CL XX < ) – to kąt ϕ jest ujemny – obwód ma charakter pojemnościowy, 0=X (gdy CL XX = ) – to kąt ϕ jest równy zeru – obwód ma charakter rezystancyjny, w obwodzie zachodzi rezonans. Rezonans w tym obwodzie nazywamy rezonansem napięć lub rezonansem szeregowym. 0CL =−= XXX , CL XX = C L ω ω 1= RXXRZ =−+= 2 CL 2 )( Rys. 16. Wykres napięć dla układu szeregowego R , L , C : dla CL XX = - układ w stanie rezonansu.[2] Częstotliwość przy której zachodzi rezonans w obwodzie nazywamy częstotliwością rezonansową: LC fo π2 1 = W stanie rezonansu napięć: CL XX = , CL UU = , RUU = , R UI = , 0=ϕ . „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 24 − reaktancja pojemnościowa jest równa reaktancji indukcyjnej; reaktancja wypadkowa układu jest równa zeru, − impedancja obwodu jest równa rezystancji, przesunięcie fazowe jest równe zeru, − napięcie na indukcyjności jest równe napięciu na pojemności, a suma wektorów tych napięć jest równa zeru (całkowita kompensacja napięć), − prąd w obwodzie osiąga największą wartość, jest ograniczony tylko rezystancją obwodu. W stanie rezonansu napięć prąd w obwodzie może osiągać bardzo duże wartości – przy małej rezystancji R źródło pracuje w warunkach zbliżonych do zwarcia. Napięcia na elementach L i C mogą osiągać znaczne wartości, dużo większe od napięcia zasilającego. Zjawisko to nazywamy przepięciem. Przepięcia są zjawiskiem niekorzystnym w obwodach elektroenergetycznych. Dla obwodu rezonansowego szeregowego można określić dobroć obwodu Q : R X U UQ L R L == Układy rezonansowe są wykorzystywane m.in. w filtrach częstotliwościowych, urządzeniach pomiarowych. Badanie obwodów RLC Badając obwody RLC możemy na podstawie pomiarów określić rozkład napięć na poszczególnych elementach połączonych szeregowo lub rozpływ prądów w połączeniach równoległych. Za pomocą pomiarów można również wyznaczyć częstotliwość rezonansową obwodu. Parametry obwodów R , L , C można wyznaczyć pośrednio, mierząc prąd, napięcie, częstotliwość i wykorzystując zależności zachodzące w tych obwodach. W przypadku braku prądu po podaniu napięcia do obwodu należy przypuszczać, że w obwodzie wystąpiła przerwa. Należy wówczas w stanie beznapięciowym zlokalizować przerwę za pomocą omomierza lub zachowując środki ostrożności sprawdzać układ woltomierzem przy włączonym napięciu [1, 2, 4, 5, 6] 4.3.2. Pytania sprawdzające Odpowiadając na pytania, sprawdzisz, czy jesteś przygotowany do wykonania ćwiczeń. 1. Jakie wartości może przyjmować kąt przesunięcia fazowego ϕ w dwójniku szeregowym RL, a jakie w RC ? 2. Jak obliczamy impedancję dwójnika szeregowego RL? Jaka jest jej jednostka? 3. Jak obliczamy wartość skuteczną prądu sinusoidalnego płynącego przez dwójnik szeregowy RL? Czy ten prąd zależy od częstotliwości napięcia zasilającego? 4. Jak obliczamy impedancję dwójnika szeregowego RC? Jaka jest jej jednostka? 5. Jak obliczamy wartość skuteczną prądu sinusoidalnego płynącego przez dwójnik szeregowy RC? Czy ten prąd zależy od częstotliwości napięcia zasilającego? 6. Jakie wartości może przyjmować kąt przesunięcia fazowego ϕ w dwójniku szeregowym RLC? 7. Jak obliczamy impedancję dwójnika szeregowego RLC? 8. Jak obliczamy wartość skuteczną prądu sinusoidalnego płynącego przez dwójnik szeregowy RLC? Czy ten prąd zależy od częstotliwości napięcia zasilającego? 9. Na czym polega metoda techniczna pomiaru indukcyjności cewki? „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 25 4.3.3. Ćwiczenia Ćwiczenie 1 Oblicz wartość prądu płynącego przez rzeczywistą cewkę o rezystancji Ω= 7 R i indukcyjności L = 31,9 mH, do której końców doprowadzono napięcie sinusoidalne o wartości skutecznej U = 50 V i częstotliwości f = 50 Hz. Narysuj trójkąt napięć i trójkąt impedancji dla tego obwodu. Cewkę traktujemy jako szeregowe połączenie R i L . Sposób wykonania ćwiczenia Aby wykonać ćwiczenie, powinieneś: 1) obliczyć reaktancję LX i impedancję Z cewki, 2) obliczyć prąd płynący przez cewkę, 3) obliczyć składowe LR i UU napięcia, 4) przyjąć skalę dla wykresów: 10 V→1 cm, 1 A→1 cm, 2 Ω→1 cm; narysować wykres wektorowy i trójkąt impedancji, 5) ocenić jakość wykonania ćwiczenia. Wyposażenie stanowiska pracy: − przybory do rysowania, papier milimetrowy, − kalkulator. Ćwiczenie 2 Oblicz wartość napięcia zasilającego układ szeregowo połączonych: rezystora o rezystancji R = 600 Ω i kondensatora o pojemności C = 4 μF, jeżeli wartość skuteczna prądu płynącego w tym obwodzie wynosi I = 200 mA, a jego częstotliwość f = 50 Hz. Sposób wykonania ćwiczenia Aby wykonać ćwiczenie, powinieneś: 1) narysować dwójnik RC i oznaczyć napięcia i prąd, 2) obliczyć wielkości niezbędne do narysowania trójkąta impedancji i wykresu wektorowego, 3) narysować dla tego dwójnika wykres wektorowy i trójkąt impedancji, 4) obliczyć napięcie U zasilające układ, 5) porównać wartość napięcia zasilania: obliczoną oraz uzyskaną wykreślnie, 6) sformułować wnioski. Wyposażenie stanowiska pracy: − przybory do rysowania, papier milimetrowy, − kalkulator. Ćwiczenie 3 Pomiar indukcyjności rzeczywistej cewki metodą techniczną. Sposób wykonania ćwiczenia Aby wykonać ćwiczenie, powinieneś: 1) zapoznać się z przewodnim tekstem do ćwiczenia, otrzymanym od nauczyciela, 2) wykonać ćwiczenie według przewodniego tekstu. Wyposażenie stanowiska pracy: „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 28 4.4. Połączenie równoległe elementów R , L , C 4.4.1. Materiał nauczania Przy obliczaniu i w pomiarach obwodów składających się z równolegle połączonych elementów R , L , i C wykorzystujemy prawo Ohma (słuszne dla wartości chwilowych, skutecznych, amplitud prądu i napięcia) oraz I prawo Kirchhoffa (słuszne dla wartości chwilowych prądów oraz dla wektorów prądów w obwodzie). Równoległe połączenie R i L Dla równoległego połączenia R i L (rys. 17) , zgodnie z I prawem Kirchhoffa: LR iii += Rys. 17. Układ równoległy R i L ,: a) schemat, b) wykres wektorowy, c) wykres czasowy [2] Jeżeli napięcie zasilające dwójnik ma wartość: tUu ωsinm= , to: t R U R ui ωsinm R == , ) 2 sin( L m L L π ω −== t X U X ui , )sin(m ϕω −= tIi ϕ – kąt przesunięcia fazowego: iu ϕϕϕ −= Wektor prądu I pobieranego przez dwójnik RL : LR III += Moduł wartości skutecznej prądu (długość wektora I ): U LR III 11 22 2 L 2 R      +     =+= ω Dla równoległego połączenia R i L można obliczyć prądy w gałęziach: R UI = R , L L X UI = Równoległe połączenie R i C Dla równoległego połączenia R i C (rys. 18) zgodnie z I prawem Kirchhoffa: CR iii += Jeżeli napięcie zasilające dwójnik ma wartość: tUu ωsinm= , to: )sin(m ϕω += tIi „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 29 Rys. 18. Układ równoległy RC zasilany napięciem sinusoidalnym: a) schemat obwodu, b) wykres wektorowy [2] Wektor prądu I pobieranego przez dwójnik RC : CR III += Moduł wartości skutecznej prądu (długość wektora I ): UC R III )(1 2 2 2 C 2 R ω+     =+= Dla równoległego połączenia R i C można obliczyć prądy w gałęziach z R i C : R UI =R , C C X UI = Równoległe połączenie R , L i C Dla równoległego połączenia R , L i C (rys. 19) zgodnie z I prawem Kirchhoffa: CLR iiii ++= Rys. 19. Układ równoległego połączenia RLC : a) schemat dwójnika, b) wykres wektorowy dla φ>0, c) wykres wektorowy dla φ<0 [2] Jeżeli napięcie zasilające dwójnik ma wartość: tUu ωsinm= , to: )sin(m ϕω += tIi ϕ – kąt przesunięcia fazowego: iu ϕϕϕ −= Wektor prądu I pobieranego przez dwójnik RLC : CLR IIII ++= Moduł wartości skutecznej prądu (długość wektora I ): U L C R IIII )1()1()( 222 LC 2 R ω ω −+=−+= Moduły prądów w poszczególnych gałęziach można obliczyć następująco: R UI = R , L L X UI = , CX UI =C Kąt przesunięcia fazowego ϕ można wyznaczyć wykorzystując funkcje trygonometryczne: „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 30 I IRcos =ϕ , I II CLsin −=ϕ Rezonans prądów Mówimy, że w obwodzie równolegle połączonych R , L i C (rys. 19) zachodzi rezonans, gdy: L C ω ω 1 = Rezonans w tym obwodzie nazywamy rezonansem prądów lub rezonansem równoległym. Częstotliwość oraz pulsację przy której zachodzi rezonans wyznaczamy ze wzoru: LC f π2 1 o = ; LC 1 o =ω Zjawisko rezonansu można osiągnąć w układach składających się z elementów R , L , C poprzez zmianę parametrów L i C lub częstotliwości napięcia zasilającego obwód. Rys. 20. Wykres wektorowy dla równoległego obwodu RLC w stanie rezonansu [w oparciu o 2] Dla obwodu w stanie rezonansu równoległego słuszne są poniższe zależności: CL II = ; RII = ; R UI = ; 0=ϕ − przesunięcie fazowe jest równe zeru, − wypadkowa moc bierna układu jest równa zeru, − prąd w gałęzi z indukcyjnością jest równy prądowi w gałęzi z pojemnością, a suma wektorów tych prądów jest równa zeru (całkowita kompensacja prądów), − prąd całkowity w obwodzie osiąga najmniejszą wartość. W stanie rezonansu prądów prąd w obwodzie osiąga bardzo małe wartości – przy dużej rezystancji R źródło pracuje w warunkach zbliżonych do stanu jałowego. Prądy w gałęziach z L i C mogą osiągać znaczne wartości, dużo większe od prądu pobieranego przez układ ze źródła. Zjawisko to nazywamy przetężeniem. Zjawiska zachodzące w obwodzie rezonansowym są wykorzystywane m.in. w filtrach częstotliwościowych, a także w urządzeniach elektroenergetycznych do kompensacji mocy biernej [1, 2] 4.4.2.Pytania sprawdzające Odpowiadając na pytania, sprawdzisz, czy jesteś przygotowany do wykonania ćwiczeń. 1. Jakie wartości może przyjmować kąt przesunięcia fazowego ϕ w dwójniku równoległym RL , a jakie w RC i w RLC ? 2. Jak obliczamy wartość skuteczną prądu sinusoidalnego pobieranego ze źródła przez dwójnik równoległy RL , RC , RLC ? Czy ten prąd zależy od częstotliwości napięcia zasilającego? 3. Jakie są warunki rezonansu w obwodzie równoległym RLC ? „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 33 4.5. Moc i energia prądu sinusoidalnego. Poprawa współczynnika mocy 4.5.1. Materiał nauczania W obwodzie prądu sinusoidalnego zasilanym napięciem o wartości chwilowej u , pobierającym prąd o wartości chwilowej i , moc zmienia się również sinusoidalnie. Wartość chwilowa mocy jest równa iloczynowi prądu i napięcia: uip = Ponieważ w obwodzie prądu zmiennego napięcie i prąd zmieniają w czasie swoją wartość oraz znak, moc chwilowa ma wartość dodatnią w tych przedziałach czasu, w których wartości chwilowe prądu i napięcia mają te same znaki, oraz ujemną, w przedziałach czasu, gdzie napięcie i prąd mają znaki przeciwne (rys. 21). Rys. 21. Przebieg mocy chwilowej odbiornika o charakterze rezystancyjno-reaktancyjnym [2] Jeżeli 0>p , to energia jest dostarczana ze źródła do odbiornika; jeżeli 0<p , to energia jest zwracana przez odbiornik do źródła. Energia dostarczana do odbiornika w równych przedziałach czasu t∆ jest różna, ponieważ wartości chwilowe mocy dla poszczególnych przedziałów czasu są różne. Energia w czasie t∆ wynosi: tpW ∆=∆ Graficznie tę energię ilustruje pole powierzchni paska o podstawie t∆ . Sumując iloczyny tp∆ w ciągu całego okresu otrzymamy energię pobraną w ciągu okresu T : ptW = Po podzieleniu przez T otrzymujemy wartość średnią mocy chwilowej za okres, którą nazywamy mocą czynną. Moc czynną mierzą watomierze, a obliczamy ją z zależności: ϕcosUIP = U - wartość skuteczna napięcia sinusoidalnego, I - wartość skuteczna prądu sinusoidalnego, ϕcos –współczynnik mocy (cosinus kąta przesunięcia fazowego). Mocą czynną P nazywamy wartość średnią mocy chwilowej. Jednostką mocy czynnej jest 1 wat (1W). Energia elektryczna czynna jest wprost proporcjonalna do mocy i czasu poboru tej mocy. PtW = Zwyczajowo przyjęte jest określanie energii czynnej po prostu energią elektryczną. Energię pobieraną w dłuższym czasie przez odbiorniki o znacznej mocy wyrażamy w kilowatogodzinach (kWh). „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 34 Dla urządzeń elektrycznych o określonych wartościach znamionowych napięcia U oraz prądu I określamy moc pozorną S : UIS = Moc pozorna jest iloczynem wartości skutecznych napięcia i prądu. Jednostką mocy pozornej jest 1 woltoamper (1VA). Moc pozorna jest równa największej wartości mocy czynnej. Zachodzi to przy 1cos =ϕ , a więc przy 0=ϕ . W obwodach prądu sinusoidalnego określa się także moc bierną Q : ϕsinUIQ = Moc bierna (reaktancyjna) jest iloczynem wartości skutecznych napięcia i prądu oraz sinusa kąta przesunięcia fazowego. Jednostką mocy biernej jest 1 war(1 var). Pomiędzy mocami: czynną, bierną i pozorną zachodzi zależność: 222 QPS += , stąd: 22 QPS += Funkcje kąta ϕ można określić z zależności: P Qtg =ϕ ; S P =ϕcos Na podstawie zależności pomiędzy napięciem i prądem sinusoidalnym zachodzących dla elementów R , L i C (omówionych w rozdziałach 4.2.1, 4.3.1 i 4.4.1) oraz przedstawionych wyżej zależności dotyczących mocy, dla poszczególnych elementów R , L i C oraz ich połączeń słuszne są zależności i twierdzenia dotyczące mocy przedstawione poniżej. Moc w idealnym rezystorze W idealnym rezystorze przesunięcie fazowe 0=ϕ , moc chwilowa p może przyjmować wyłącznie wartości dodatnie, tzn., że rezystor może tylko pobierać energię elektryczną, która natychmiast zostaje przemieniona w ciepło. Moc czynna (wartość średnia mocy chwilowej) związana z rezystorem: R URIUIP 2 2 === Dla rezystora idealnego 0=Q , ponieważ 00sin = , stąd SP = . MOC W IDEALNEJ CEWCE W cewce idealnej napięcie sinusoidalne wyprzedza prąd o kąt fazowy o90=ϕ , stąd otrzymujemy : 0=P Wartość średnia mocy chwilowej (moc czynna) dla idealnej cewki jest równa zeru. Moc ta oscyluje pomiędzy źródłem zasilającym, a cewką, przyjmując na przemian wartości dodatnie i ujemne. Dla idealnej cewki określamy moc bierną indukcyjną: SUIIXUIQ ==== 2 LL 2 sin π „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 35 Moc w idealnym kondensatorze W idealnym kondensatorze napięcie sinusoidalne opóźnia się względem prądu o kąt fazowy o90−=ϕ , stąd otrzymujemy: 0=P . Wartość średnia mocy chwilowej (moc czynna) dla idealnego kondensatora jest równa zeru. Moc ta oscyluje pomiędzy źródłem zasilającym, a kondensatorem przyjmując na przemian wartości dodatnie i ujemne. Dla idealnego kondensatora określamy moc bierną pojemnościową: UIIXUIQ −=−=−= 2 CC ) 2 sin( π Jest ona równa co do bezwzględnej wartości mocy pozornej QS = Moc szeregowo połączonynych R , L i C Przy połączeniu elementów R , L i C o mocy czynnej decyduje tylko moc pobrana przez rezystor R , bowiem dla cewki i kondensatora moc średnia (czynna) jest równa zeru. Zatem słuszne są zależności ogólne: 2cos RIUIP == ϕ , 2sin XIUIQ == ϕ , 22 QPUIS +== Z R=ϕcos , Z X=ϕsin ; Należy pamiętać, że w obwodzie zawierającym elementy R , L i C moc bierna układu: 22 CLCL )( XIIXXQQQ =−=+= CL XXX −= , 222 CL 2 )( XRXXRZ +=−+= Ponadto, jeżeli: − 0>X (gdy CL XX > ), to kąt ϕ jest dodatni – obwód ma charakter indukcyjny i CL QQ > − 0<X (gdy CL XX < ), to kąt ϕ jest ujemny – obwód ma charakter pojemnościowy i CL QQ < − 0=X (gdy CL XX = ), to ϕ = 0 - obwód ma charakter rezystancyjny (w obwodzie zachodzi zjawisko rezonansu napięć), moc bierna 0=Q . Połączenia szeregowe elementów R i L , to przypadek, gdy 0C =X . Połączenia szeregowe elementów R i C , to przypadek, gdy 0L =X . Moc równolegle połączonynych R i C Moc czynna w dwójniku równoległym RC związana jest z rezystancją R i obliczamy ją następująco: R URIUIUIP 2 2 Rcos ==== ϕ Moc bierna: 2 Csin CUUIUIQ ωϕ −=−== Moc pozorna: 22 QPS += „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 38 Pojemność C kondensatora obliczamy z zależności: 2 C U QC ω = Aby uzyskać kompensację całkowitą mocy biernej indukcyjnej mocą bierną pojemnościową należy tak dobrać pojemność C , aby LC II = . Wówczas CC UIQ = , prąd I dopływający do obwodu jest równy prądowi RI , a współczynnik mocy jest równy jedności. Jak wcześniej podano obwód w którym ma to miejsce znajduje się w stanie rezonansu. Obwód w stanie rezonansu nie pobiera ze źródła mocy biernej (moc bierna wypadkowa jest równa zeru) – występuje pełna kompensacja mocy biernej, ponieważ w stanie rezonansu moc bierna indukcyjna jest równa mocy biernej pojemnościowej. W praktyce stosuje się kompensację niepełną, to znaczy dąży się do osiągnięcia współczynnika mocy bliskiego jedności. Pomiar mocy Do pomiaru mocy w obwodach prądu przemiennego stosowane są najczęściej watomierze o ustroju elektrodynamicznym lub ferrodynamicznym. Są to mierniki o dwóch cewkach: cewce prądowej i napięciowej. Początki cewek są oznaczone na obudowie kropką (gwiazdką). Cewkę prądową zawsze włączamy w obwód szeregowo (jak amperomierz), a cewkę napięciową równolegle (jak woltomierz). Sposób włączenia watomierza w obwodzie jednofazowym przedstawiono na rys. 24. Układ pomiarowy przedstawiony na rysunku 24b jest właściwy dla odbiorników o dużej rezystancji i małej mocy, a układ z rysunku 24c dla odbiorników o dużej mocy i małej rezystancji. Rys. 24. Sposoby włączenia watomierza: a) schemat elektryczny i symbol watomierza, gdzie: 1 - cewka prądowa, 2 - cewka napięciowa, dR - rezystor poszerzający zakres napięciowy, b) pomiar mocy odbiornika i cewki prądowej, c) pomiar mocy odbiornika i cewki napięciowej [2] Watomierze mają zwykle kilka zakresów prądowych i kilka napięciowych. Dla watomierzy wyskalowanych w działkach należy obliczyć stałą dla wybranych zakresów. Stała watomierza: n Wmaxmax W cos α ϕIUC = , gdzie: maxmax , IU – wartości maksymalne wybranych zakresów watomierza, nα – znamionowa liczba działek, Wcosϕ – cosinus kąta pomiędzy prądami w cewkach prądowej i napięciowej; na ogół watomierze są tak budowane, aby 1cos =Wϕ , jeżeli ma inną wartość producent podaje ją na tarczy podziałkowej watomierza. Moc wskazana przez watomierz: αWCP = , gdzie α oznacza odczytaną liczbę działek. „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 39 Pomiar energii elektrycznej Energia elektryczna czynna jest wprost proporcjonalna do mocy i czasu poboru tej mocy. PtW = Energię można zmierzyć pośrednio mierząc moc (właściwą metodą) i czas. Do pomiaru energii służą liczniki indukcyjne. Liczniki zliczają moc pobraną w jednostce czasu. Na każdym liczniku umieszczona jest tabliczka znamionowa, na której podane są m.in. znamionowe napięcie i jego częstotliwość, prąd oraz stała licznika LC . Stała licznika określa liczbę obrotów tarczy licznika przy poborze energii równej 1 kWh. Na jej podstawie można określić pośrednio moc odbiorników przyłączonych do licznika: LC nP = [kW], gdzie n - liczba obrotów tarczy w ciągu 1 godziny [1, 2] 4.5.2. Pytania sprawdzające Odpowiadając na pytania, sprawdzisz, czy jesteś przygotowany do wykonania ćwiczeń. 1. Jaką zależnością określamy moc chwilową, czynną, bierną i pozorną obwodu zasilanego napięciem sinusoidalnym? Jakie są jednostki tych mocy? 2. Czy moc czynna zależy od częstotliwości napięcia zasilającego? 3. Jaka jest wartość mocy czynnej związana z idealną cewką, idealnym kondensatorem? 4. Jaką zależnością określamy moc bierną idealnej cewki, idealnego kondensatora? 5. Jaką zależnością określamy moc czynną, a jaką zależnością moc bierną rzeczywistej cewki, rzeczywistego kondensatora? 6. Jak obliczamy moc szeregowych i równoległych obwodów RLC ? 7. Jaki związek zachodzi pomiędzy mocami czynną, bierną i pozorną w obwodach RLC ? 8. Co to jest współczynnik mocy ? 9. Dlaczego warto poprawiać współczynnik mocy i jakie są metody jego poprawy? 10. Jak włączamy watomierz do pomiaru mocy w układzie jednofazowym? 11. Jak można zmierzyć energię elektryczną? 4.5.3. Ćwiczenia Ćwiczenie 1 Oblicz moc rzeczywistej cewki (schemat zastępczy szeregowy), której rezystancja R = 40 Ω, a indukcyjność L = 20 mH. Cewka jest zasilana napięciem sinusoidalnym U = 15 V, f = 50 Hz. Sposób wykonania ćwiczenia Aby wykonać ćwiczenie, powinieneś: 1) narysować schemat cewki, 2) obliczyć moc czynną, bierną i pozorną, 3) sformułować i zapisać wnioski, 4) ocenić wykonanie ćwiczenia. Wyposażenie stanowiska pracy: − komputer z programem graficznym i arkuszem kalkulacyjnym. „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 40 Ćwiczenie 2 Oblicz moce dla dwójnika RLC – dla szeregowego połączenia elementów R = 800 Ω, L = 20 mH, C = 4 µF. Dwójnik jest zasilany napięciem sinusoidalnym U = 50 V, f = 50 Hz. Sposób wykonania ćwiczenia Aby wykonać ćwiczenie, powinieneś: 1) narysować schemat dwójnika, 2) obliczyć moc czynną, bierną i pozorną układu, 3) sformułować i zapisać wnioski, 4) ocenić jakość wykonania ćwiczenia. Wyposażenie stanowiska pracy: − komputer z programem graficznym i arkuszem kalkulacyjnym. Ćwiczenie 3 Zmierz moce różnych odbiorników w obwodzie prądu jednofazowego. Sposób wykonania ćwiczenia Aby wykonać ćwiczenie, powinieneś: 1) połączyć układ według schematu, 2) zapoznać się z danymi znamionowymi odbiorników wskazanych przez nauczyciela, 3) ustawić właściwe zakresy pomiarowe mierników, 4) do punktów 1 i 2 układu dołączyć odbiornik, 5) za pomocą autotransformatora nastawić właściwe napięcie zasilania dla odbiornika, 6) zmierzyć napięcie, prąd i moc czynną odbiornika, 7) wyznaczyć (obliczyć), korzystając z zależności podanych w tym rozdziale moce: bierną i pozorną odbiornika, 8) na podstawie pomiarów i obliczeń sformułować wnioski, 9) ocenić poprawność wykonania ćwiczenia. Rysunek do ćwiczenia [źródło własne] Wyposażenie stanowiska pracy: − schemat układu pomiarowego, − woltomierz, amperomierz, watomierz, − autotransformator, − odbiorniki o różnym charakterze (np. grzejnik, żarówka, silnik jednofazowy), − komputer z programem graficznym i arkuszem kalkulacyjnym. „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 43 4.6. Stany nieustalone w obwodach RL i RC 4.6.1. Materiał nauczania Dotychczasowe rozważania zjawisk zachodzących w układach opierały się na założeniu, że jeżeli do obwodu jest przyłożone napięcie stałe, to prąd, który w nim popłynie również nie zmienia swojej wartości w czasie. Analogiczne założenia były przyjmowane dla obwodów prądu przemiennego: sinusoidalnie zmienne w czasie wymuszenie (napięcie) spowoduje sinusoidalną odpowiedź obwodu (prąd). Taki stan układu nazywaliśmy stanem ustalonym. Obwód elektryczny, w którym znajdują się cewki i kondensatory posiadające zdolność gromadzenia energii, po dołączeniu do źródła nie może natychmiast znaleźć się w stanie ustalonym. Ponadto, w chwili dołączenia do źródła z elementami tymi mogła być już związana pewna energia lub elementy mogą znajdować się w stanie bezenergetycznym. Energia w polu magnetycznym cewki zależy od płynącego przez nią prądu, a energia w polu elektrycznym kondensatora zależy od napięcia na jego okładzinach. Po dołączeniu do źródła obwodu zawierającego takie elementy energia gromadzona w cewkach i kondensatorach nie może być przekazana przez źródło w jednej chwili. Zmiana energii następuje w pewnym czasie i wymaga określonej mocy. Im krótszy jest czas potrzebny na przekazanie energii ze źródła, tym moc tego źródła musi być większa. Oczywiście źródeł o nieskończenie wielkiej mocy nie ma, tak więc przekazywanie energii ze źródła trwa pewien czas, w którym obwód znajduje się w stanie nieustalonym. Stan nieustalony powstaje zawsze wtedy, gdy zmienia się struktura obwodu. Stan nieustalony może być spowodowany dołączeniem obwodu do źródła, jak i dołączeniem jakiegoś elementu do obwodu, odłączeniem elementu, przerwaniem gałęzi obwodu. Pojęcia stanu ustalonego i nieustalonego odnoszą się do obwodów, w których działają stałe w czasie napięcia i prądy źródłowe. Po dołączeniu do obwodu źródła napięcia stałego lub przemiennego o nie zmieniającej się wartości (stałej) w obwodzie powstaje stan nieustalony, który po pewnym czasie przechodzi w stan ustalony. Teoretycznie stan nieustalony trwa nieskończenie długo, praktycznie po pewnym czasie prąd w obwodzie i napięcia na elementach przyjmują pewne wartości ustalone. Czas ten zależy od parametrów obwodu. Urządzenia przewidziane do pracy w stanach ustalonych znajdują się w stanie nieustalonym przy ich załączaniu i wyłączaniu. Jeżeli załączanie i wyłączanie urządzeń jest częste ze względu na specyfikę ich pracy, zjawiska związane z istnieniem stanu nieustalonego muszą być uwzględniane na etapie projektowania urządzenia. Ponadto zjawiska zachodzące w stanach nieustalonych (przepięcia, przetężenia) oddziałują na sieć zasilającą i to także musi być uwzględniane przy eksploatacji urządzeń. Przy rozpatrywaniu zjawisk zachodzących w obwodach w stanach nieustalonych przyjmuje się pewne określenia i definicje. Stanem początkowym obwodu nazywamy jego stan w chwili rozpoczęcia badania zjawisk zachodzących w tym obwodzie. Na ogół przyjmuje się jako stan początkowy stan w chwili 0=t (czas rozpoczęcia obserwacji zjawisk). Jeżeli w stanie początkowym wszystkie napięcia i prądy w obwodzie są równe zeru, to taki stan początkowy nazywamy zerowym lub, mówimy, że warunki początkowe są zerowe. Jeżeli dla 0=t płynie prąd przez jakiś element obwodu lub jest napięcie na którymkolwiek elemencie, to warunki początkowe są niezerowe. Zmiany stanu zachodzące w obwodzie w pewnej określonej chwili nazywamy komutacją. Komutacja może być związana np. z zamykaniem wyłącznika łączącego obwód ze źródłem, z jego otwieraniem, a także z dołączaniem lub odłączaniem gałęzi obwodu. „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 44 Większość obwodów elektrycznych (zarówno odbiorników jak i urządzeń sieci elektroenergetycznej) zbudowana jest z elementów rezystancyjnych, indukcyjnych, pojemnościowych. W obwodach tych w chwili komutacji zachodzą stany nieustalone. Do obwodów zawierających cewki i kondensatory, w których zachodzi komutacja odnoszą się prawa komutacji. Pierwsze prawo komutacji: prąd w obwodzie z indukcyjnością nie może zmieniać się skokowo i w chwili tuż przed komutacją ma taką samą wartość jak tuż po komutacji. Drugie prawo komutacji: napięcie na kondensatorze nie może zmieniać się skokowo i w chwili tuż przed komutacją ma taką samą wartość jak tuż po komutacji [1] STAN NIEUSTALONY W DWÓJNIKU SZEREGOWYM RL Załączenie obwodu RL do źródła napięcia stałego Przyjmujemy, że do dwójnika RL (rysunek 26) w chwili 0=t doprowadzono napięcie stałe o wartości U , czyli zamknięcie wyłącznika nastąpiło w czasie 0=t . Zakładamy stan początkowy zerowy, to znaczy, że tuż przed komutacją z cewką nie była związana żadna energia. Rys. 26. Dwójnik szeregowy RL przyłączony do napięcia stałego [1] Zgodnie z II prawem Kirchhoffa można dla tego obwodu napisać równanie: LR uuU += Po zamknięciu wyłącznika w obwodzie zacznie płynąć prąd i , który zmienia w czasie swoją wartość: narasta od zera do pewnej ustalonej wartości ui , którą osiągnie po czasie teoretycznie nieskończenie długim. Wykres czasowy tych napięć i prądu przedstawiono na rysunku 27. Rys. 27. Przebiegi czasowe prądu i napięć w szeregowym dwójniku RL włączonym do napięcia stałego: a) przebiegi prądu, b) przebiegi napięć [1] Prąd i płynący w tym obwodzie w każdej chwili można rozpatrywać jako sumę dwóch składowych: pu iii += − składową ustaloną, niezależną od czasu R Ui =u , − składową przejściową, której wartość maleje w miarę upływu czasu. Rozpatrzymy wartość prądu dla czasów charakterystycznych: – dla 0=t : R Ui =u , R Ui −=p , wobec tego prąd w obwodzie 0=i , „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 45 – dla ∞→t : 0p →i , R Ui =u , a prąd i dąży do wartości ustalonej uii → . W stanie ustalonym płynie prąd stały o wartości R UI = . Z przeprowadzonych rozważań wynika, że udział składowej przejściowej w prądzie całkowitym jest coraz mniejszy. Z wykresu wynika, że napięcie na cewce maleje i w stanie ustalonym wyniesie zero. W stanie ustalonym prąd jest ograniczony tylko rezystancją. Wniosek: idealna cewka w obwodzie prądu stałego w stanie ustalonym powoduje zwarcie źródła. Szybkość zmian prądu w obwodzie zależy od parametru obwodu, który nazywamy stałą czasowąτ . Stała czasowa obwodu zależy od R i L w obwodzie i obliczamy ją następująco: R L=τ Ze wzoru wynika, że im większa indukcyjność cewki tym wolniejsze narastanie prądu do wartości ustalonej i odwrotnie. Na wartość stałej czasowej można wpływać również rezystancją obwodu. Wpływ stałej czasowej na szybkość zmian prądu ilustruje rysunek 28. Wymiarem stałej czasowej jest 1sekunda [1s]. Interpretacja fizyczna stałej czasowej: stała czasowa jest to czas, po jakim prąd w obwodzie osiągnąłby wartość ustaloną, gdyby narastał liniowo, ze stałą prędkością równą początkowej. Jak widać z wykresów tak się nie dzieje i w miarę upływu czasu przyrosty prądu są coraz mniejsze. Interpretacja graficzna stałej czasowej: stała czasowa jest to czas, jaki wyznacza styczna do przebiegu prądu i dla 0=t w przecięciu z prostą prądu ustalonego (rysunek 29). Teoretycznie stan nieustalony trwa nieskończenie długo. Praktycznie przyjmuje się, że po czasie około 5τ prąd ma wartość ustaloną. Rys. 28. Wpływ wartości stałej czasowej na przebieg prądu w obwodzie RL w stanie nieustalonym [1] Rys. 29. Wyznaczanie graficzne stałej czasowej [1] Zwarcie obwodu RL przy warunku początkowym niezerowym Omówiony wyżej obwód i zjawiska zachodzące w nim odpowiadają układowi przedstawionemu na rysunku 30 przy położeniu przełącznika w pozycji 1. W tym obwodzie w stanie ustalonym płynie prąd stały o wartości R UI = . Przy przepływie prądu przez cewkę „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 48 Wniosek: w stanie ustalonym prąd w obwodzie z kondensatorem załączonym do źródła napięcia stałego nie płynie. Mówimy, że kondensator stanowi przerwę w obwodzie prądu stałego. Teoretycznie stan nieustalony trwa nieskończenie długo. Praktycznie przyjmuje się, że po czasie około 5τ napięcie na kondensatorze ma wartość ustaloną. Zwarcie obwodu RC przy warunku początkowym niezerowym Omówiony wyżej obwód i zjawiska zachodzące w nim odpowiadają układowi z rysunku 34 przy położeniu przełącznika w pozycji 1. W tym obwodzie w stanie ustalonym nie płynie prąd, ponieważ kondensator stanowi przerwę dla prądu stałego. Kondensator został naładowany i napięcie na nim jest równe napięciu źródła, czyli jest równe U . Ten stan traktujemy jako ustalony. Jeżeli teraz w chwili 0=t przełączymy wyłącznik z pozycji 1 w pozycję 2, oznacza to odłączenie układu od źródła napięcia i zwarcie kondensatora poprzez rezystor. W układzie zaistnieje stan nieustalony, przy czym dla 0=t warunki nie będą zerowe. Rys. 34. Zwarcie dwójnika szeregowego RC przy warunku początkowym niezerowym [w oparciu o 1] Zgodnie z drugim prawem komutacji tuż po zamknięciu wyłącznika napięcie na kondensatorze ma taką samą wartość jak tuż przed jego otwarciem, a więc U , a energia zawarta w polu elektrycznym kondensatora wynosi 2 C 2 1 CUW = . W miarę trwania stanu nieustalonego zasób energii zgromadzonej w polu elektrycznym kondensatora zmniejsza się kosztem zamiany tej energii na ciepło wydzielane w rezystorze. Ten stan nieustalony dla dwójnika RC nazywamy rozładowaniem kondensatora przez rezystor. Dla obwodu zwartego można napisać równanie napięć: CCR0 uRiuu +=+= CR uu −= Prąd w obwodzie ma taki sam charakter jak przy ładowaniu kondensatora, ale jego zwrot jest przeciwny. Przebieg napięć i prądu pokazano na rysunku 35. Rys. 35. Przebiegi czasowe dla dwójnika szeregowego RC przy zwarciu: a) przebiegi napięć, b) przebieg prądu [1] Napięcia na kondensatorze i rezystorze oraz prąd w obwodzie dla wybranych czasów mają wartość: – dla 0=t : R Ui −= , ,R Uu −= Uu =C – dla ∞→t : 0→i , ,0R →u ,0C →u W stanie ustalonym dla ∞=t : 0=i , ,0R =u 0C =u . „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 49 Oczywiście im większa jest stała czasowa obwodu rozładowania, tym wolniej kondensator się rozładowuje. Zwiększenie stałej czasowej obwodu można uzyska zwiększając R lub C . Zjawiska zachodzące w dwójniku RC podczas stanu nieustalonego są wykorzystywane w układach impulsowych, zasilaczach prądu stałego, układach sterowania. 4.6.2 Pytania sprawdzające Odpowiadając na pytania sprawdzisz, czy jesteś przygotowany do wykonania ćwiczeń. 1. Kiedy w obwodzie elektrycznym powstaje stan nieustalony? 2. Jak długo trwa teoretycznie stan nieustalony, a jak długo praktycznie? 3. Jakie zjawiska występują w obwodzie RL załączonym na napięcie stałe? 4. Jak zmieniają się napięcia i prąd w dwójniku szeregowym RL załączonym na napięcie stałe? 5. Jaka jest interpretacja stałej czasowej obwodu RL ? 6. W jaki sposób obliczysz stałą czasową obwodu RL ? 7. W jaki sposób można zmniejszyć (zwiększyć) szybkość zmian prądu w obwodzie RL ? 8. Jak zachowuje się idealna cewka w obwodzie prądu stałego w chwili komutacji, a jak stanie ustalonym? 9. Jakie zjawiska występują w obwodzie RC załączonym na napięcie stałe? 10. Jak zmieniają się napięcia i prąd w dwójniku szeregowym RC załączonym na napięcie stałe? 11. Jaka jest interpretacja stałej czasowej obwodu RC ? 12. W jaki sposób obliczysz stałą czasową obwodu RC ? 13. W jaki sposób można zmniejszyć (zwiększyć) szybkość ładowania kondensatora? 14. Jak zachowuje się idealny kondensator w obwodzie prądu stałego w chwili komutacji, a jak w stanie ustalonym? 4.6.3. Ćwiczenia Ćwiczenie 1 Oblicz stałą czasową rzeczywistej cewki o indukcyjności L = 100 mH i rezystancji uzwojenia R = 10 Ω. Określ wartość prądu w chwili komutacji, po załączeniu do niej napięcia stałego U = 100 V oraz w stanie ustalonym. Sposób wykonania ćwiczenia: Aby wykonać ćwiczenie, powinieneś: 1) obliczyć stałą czasową cewki rzeczywistej, 2) określić wartość prądu dla: 0=t i ∞=t , 3) sformułować wnioski. Wyposażenie stanowiska pracy: − kalkulator. Ćwiczenie 2 Kondensator o pojemności C = 4 μF został połączony szeregowo z rezystorem R = 0,5 MΩ i załączony do źródła napięcia stałego U =100 V. Oblicz wartość prądu ładowania kondensatora tuż po komutacji ( 0=t ). Sprawdź jak na wartość prądu wpłynie dwukrotne zwiększenie rezystancji w obwodzie, a jak dwukrotne zwiększenie pojemności kondensatora. „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 50 Sposób wykonania ćwiczenia: Aby wykonać ćwiczenie, powinieneś: 1) obliczyć stałą czasową i wartość prądu dla danych wyjściowych, 2) obliczyć stała czasową i wartość prądu dla danych dwóch następnych przypadków, 3) porównać wyniki, 4) sformułować wnioski. Wyposażenie stanowiska pracy: − kalkulator. Ćwiczenie 3 Na podstawie pomiarów przeprowadzonych w przedstawionym układzie wykreśl zależność )(tfuC = oraz )(tfi = w obwodzie RC dla: − procesu ładowania kondensatora w obwodzie prądu stałego, − procesu rozładowania kondensatora. Pomiary przeprowadź dla dwóch stałych czasowych: przy 1RR = i 2RR = . Sposób wykonania ćwiczenia Aby wykonać ćwiczenie, powinieneś: 1) zapoznać się z elementami układu, 2) zmontować układ jak na rysunku, 3) obliczyć stałe czasowe dla danych elementów obwodu i ustalić czas badania do 7 stałych czasowych, 4) narysować tabele do zapisywania wyników, 5) wykonać pomiary napięć dla obu stałych czasowych, 6) wykonać obliczenia i wykresy (we wspólnym układzie współrzędnych wykreślić napięcia dla obu stałych czasowych, analogicznie prądy), 7) sformułować i zapisać wnioski. Rysunek do ćwiczenia [źródło własne] Wyposażenie stanowiska pracy: − schemat układu pomiarowego, − układ z kondensatorem i rezystorem (wymiennym), − źródło napięcia stałego, − stoper, − 2 woltomierze magnetoelektryczne, w tym jeden o bardzo dużej rezystancji wewnętrznej. „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 53 4.7. Obwody nieliniowe 4.7.1. Materiał nauczania Charakterystyka obwodów nieliniowych Elementy obwodu elektrycznego, których parametry zmieniają się w zależności od prądu przepływającego przez nie lub od napięcia na zaciskach elementu, nazywamy elementami nieliniowymi. Jeżeli w obwodzie składającym się z wielu elementów jest jeden element nieliniowy, to obwód nazywamy nieliniowym. Rzeczywiste elementy R , L , C są w istocie elementami nieliniowymi. Cechą charakterystyczną obwodów nieliniowych jest, że napięcie sinusoidalne powoduje przepływ prądu niesinusoidalnego i odwrotnie, przy przepływie prądu sinusoidalnego napięcia są niesinusoidalne. Na rys. 36 przedstawiono charakterystyki: napięcia w funkcji prądu dla rezystora, strumienia magnetycznego skojarzonego w funkcji prądu dla cewki i ładunku na okładzinach w funkcji napięcia dla kondensatora. Rys. 36. Charakterystyki elementów nieliniowych: a) rezystora, b) cewki, c) kondensatora [1] Obwody nieliniowe wykorzystywane są w technice do budowy układów prostowniczych, stabilizatorów napięć i prądów, układów wytwarzających sygnały o różnych kształtach, modulacji i detekcji sygnałów. Z uwagi na trudność opisania za pomocą równań charakterystyk elementów nieliniowych do analizy obwodów nieliniowych wykorzystuje się metodę graficzną. Obwody nieliniowe z elementami ferromagnetycznymi W obwodach prądu zmiennego ważną rolę pełnią cewki z rdzeniem ferromagnetycznym. Występują one w wielu urządzeniach, np. w transformatorach, elektromagnesach, miernikach. Cewkę z rdzeniem ferromagnetycznym o nieliniowej charakterystyce magnesowania rdzenia nazywamy dławikiem. Dławik ma bardzo dużą indukcyjność własną. Na rysunku 37 przedstawiono cewkę z rdzeniem ferromagnetycznym (dławik) oraz charakterystykę magnesowania rdzenia ferromagnetycznego z pominięciem zjawiska histerezy. Strumień skojarzony Ψ jest proporcjonalny do indukcji magnetycznej B , a prąd płynący przez cewkę i jest proporcjonalny do natężenia pola magnetycznego H . Jeżeli napięcie sinusoidalne przyłożone do cewki ) 2 sin( πω += tUu m , to strumień magnetyczny tωsinmΦ=Φ . Strumień magnetyczny jest opóźniony względem napięcia o kąt π/2. Ze względu na nieliniowość charakterystyki )(if=Φ , charakterystyka )(tfi = nie jest sinusoidą (jest odkształcona). Sposób wyznaczenia prądu i w funkcji czasu metodą graficzną przedstawiono w pozycji [1] literatury. „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 54 Rys. 37. Cewka z rdzeniem ferromagnetycznym: a) schemat, b) charakterystyka magnesowania rdzenia ferromagnetycznego, c) symbol graficzny [1] Stopień odkształcenia prądu zależy od amplitudy strumienia magnetycznego w rdzeniu cewki – dla małych amplitud wpływ nieliniowości jest mały. Gdyby cewka była zasilana ze źródła prądu sinusoidalnego (wymuszenie sinusoidalne), to wówczas napięcie na jej zaciskach byłoby odkształcone. Zjawisko ferrorezonansu Zjawisko ferrorezonansu powstaje w obwodzie, w którym połączona jest cewka z rdzeniem ferromagnetycznym i kondensator. Do badania zjawiska ferrorezonansu przyjęto założenie, że cewka jest bezrezystancyjna i pominięto zjawisko histerezy. W układzie szeregowego połączenia cewki z rdzeniem ferromagnetycznym i kondensatora liniowego (rys. 38) zachodzi zjawisko ferrorezonansu napięć. Rys. 38. Ferrorezonans napięć: a) schemat obwodu, b) charakterystyka idealnej cewki nieliniowej, kondensatora liniowego i charakterystyka wypadkowa, c) charakterystyka rzeczywista [1] Ferrorezonans napięć wystąpi dla takiej wartości prądu, przy której napięcie na cewce jest równe napięciu na kondensatorze, a napięcie wypadkowe osiąga minimum. Gwałtowna zmiana prądu przy niewielkiej zmianie napięcia i jednoczesna zmiana charakteru obwodu nosi nazwę przewrotu. Na rysunku 38c przedstawiona jest charakterystyka rzeczywista, uwzględniająca występowanie strat w cewce i kondensatorze. W układzie równoległego połączenia cewki z rdzeniem ferromagnetycznym i kondensatora liniowego (rys. 39) zachodzi zjawisko ferrorezonansu prądów. Rys. 39. Ferrorezonans prądów: a) schemat obwodu, b) charakterystyka idealnej cewki nieliniowej kondensatora liniowego i charakterystyka wypadkowa, c) charakterystyka rzeczywista [1] „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 55 Ferrorezonans prądów wystąpi dla takiej wartości napięcia U , przy której prąd LI w cewce jest równy prądowi CI w gałęzi z kondensatorem, a prąd wypadkowy I osiąga minimum. Gwałtowna zmiana napięcia przy niewielkiej zmianie prądu i jednoczesna zmiana charakteru obwodu nosi nazwę przewrotu. Na rysunku 39c przedstawiona jest charakterystyka rzeczywista, uwzględniająca występowanie strat w cewce i kondensatorze [1]. 4.7.2. Pytania sprawdzające Odpowiadając na pytania, sprawdzisz, czy jesteś przygotowany do wykonania ćwiczeń 1. Jak można scharakteryzować elementy nieliniowe? 2. Czy możesz wskazać , które ze znanych elementów są nieliniowe? 3. Czy w cewce z rdzeniem ferromagnetycznym, do której przyłożono napięcie sinusoidalne płynie prąd sinusoidalny? 4. Jakie parametry cewki powietrznej ulegną zmianie, jeżeli włożymy do niej rdzeń ferromagnetyczny? 5. W jakim obwodzie może wystąpić ferroezonans napięć? 6. W jakim obwodzie może wystąpić ferroezonans prądów? 4.7.3. Ćwiczenia Ćwiczenie 1 Oceń wpływ nasycenia obwodu magnetycznego na kształt prądu magnesującego transformatora. Sposób wykonania ćwiczenia Aby wykonać ćwiczenie, powinieneś: 1) zapoznać się z urządzeniami i połączyć układ, jak na rysunku, 2) włączyć oscyloskop do punktów 1 i 2 układu (spadek napięcia na rezystancji jest proporcjonalny do prądu). napięcie zasilania sprawdzić na woltomierzu, 3) przerysować z oscyloskopu prąd magnesujący przy małym i dużym nasyceniu obwodu magnetycznego (regulować napięcie zasilania autotransformatorem), 4) ocenić wpływ nasycenia obwodu magnetycznego na kształt prądu, 5) sformułować wnioski. Rysunek do ćwiczenia [źródło własne] Wyposażenie stanowiska pracy: − transformator jednofazowy, − oscyloskop, − autotransformator, − rezystor wzorcowy, − woltomierz, − amperomierz. „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 58 ZESTAW ZADAŃ TESTOWYCH 1. Warunkiem powstawania napięcia sinusoidalnie zmiennego na zaciskach prądnicy jest a) umieszczenie w prądnicy tylko jednej pary biegunów. b) umieszczenie w prądnicy minimum dwóch par biegunów. c) zasilanie prądnicy napięciem sinusoidalnym. d) stała prędkość kątowa ω wirnika prądnicy. 2. Wykres czasowy napięcia przedstawiony na rysunku opisuje zależność a) )314sin(20 tu = V. b) )6/314sin(10 π+= tu V. c) )6/314sin(20 π+= tu V. d) )6/314sin(10 π−= tu V. 3. Częstotliwość napięcia o wartości chwilowej tu 314sin10= V wynosi a) 10 Hz. b) 20 Hz. c) 50 Hz. d) 100 Hz. 4. Do pomiarów w obwodzie prądu sinusoidalnego nie może być zastosowany miernik a) magnetoelektryczny. b) elektromagnetyczny. c) elektrodynamiczny. d) ferrodynamiczny. 5. Wykres wektorowy dla odbiornika rezystancyjno-pojemnościowego przedstawia rysunek 6. Reaktancja idealnej cewki o indukcyjności L = 2 H zasilanej napięciem o częstotliwości f = 100 Hz przyjmuje wartość a) 1256 Ω. b) 628 Ω. c) 140 Ω. d) 200 Ω. „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 59 7. Impedancja rzeczywistej cewki, której rezystancja R = 60 Ω, a reaktancja X = 80 Ω wynosi a) 20 Ω. b) 100 Ω. c) 314 Ω. d) 157 Ω. 8. Wartość napięcia RU przy zasilaniu obwodu napięciem sinusoidalnym wynosi a) 20 V. b) 40V. c) 60 V. d) 80 V. 9. Jeżeli impedancja dwójnika szeregowego RLC zasilanego napięciem sinusoidalnym U = 100 V, f = 50 Hz wynosi Ω= 50Z , to do poprawnego pomiaru prądu amperomierz powinien mieć zakres a) 25 A. b) 2,5 A. c) 1 A. d) 0,5 A. 10. Warunkiem wystąpienia rezonansu napięć w szeregowym obwodzie RLC jest a) CL XX = . b) LXR = . c) CXR = . d) LXZ = . 11. W obwodzie przedstawionym na rysunku rezonans prądów zachodzi, gdy a) CL III == . b) CLR III == . c) CL II = . d) CR II = . 12. Jeżeli przez cewkę o rezystancji R = 5 Ω i reaktancji X = 10 Ω płynie prąd 2 A, to wartość mocy czynnej wynosi a) 60 W. b) 40 W. c) 30 W. d) 20 W. „Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Społecznego” 60 13. Wskazania mierników włączonych jak na rysunku są następujące: U = 100 V, P = 800 W, I = 10 A. Moc bierna obwodu wynosi a) 1000 var. b) 600 var. c) 800 var. d) 500 var. 14. Wartość współczynnika mocy ϕcos odbiornika z zadania13 wynosi a) 0,1. b) 0,6. c) 0,8. d) 1,0. 15. Dołączenie kondensatora równolegle do impedancji Z wpłynie na poprawę współczynnika mocy ( ϕcos ) układu. Na skutek tego a) wzrośnie moc czynna. b) wzrośnie moc bierna. c) zmaleje prąd. d) wzrośnie prąd. 16. Jeżeli wskazania mierników wynoszą: woltomierz – 200 V, amperomierz – 0,5 A, watomierz – 100 W, to do punktów 1 i 2 obwodu dołączono a) dławik. b) silnik. c) kondensator. d) żarówkę. 17. Rezystor o rezystancji R = 2 MΩ i kondensator o pojemności C = 0,5 μF połączono szeregowo i dołączono do źródła napięcia stałego U = 100V. Stała czasowaτ tego obwodu wynosi a) 0,5 s. b) 1 s. c) 2 s. d) 2,5 s. 18. Idealny kondensator w obwodzie prądu stałego zachowuje się w następujący sposób: w chwili komutacji w stanie ustalonym a) zwarcie przerwa, b) przerwa przerwa, c) zwarcie zwarcie, d) przerwa zwarcie. 1 2