



Prepara tus exámenes y mejora tus resultados gracias a la gran cantidad de recursos disponibles en Docsity
Gana puntos ayudando a otros estudiantes o consíguelos activando un Plan Premium
Prepara tus exámenes
Prepara tus exámenes y mejora tus resultados gracias a la gran cantidad de recursos disponibles en Docsity
Prepara tus exámenes con los documentos que comparten otros estudiantes como tú en Docsity
Encuentra los documentos específicos para los exámenes de tu universidad
Estudia con lecciones y exámenes resueltos basados en los programas académicos de las mejores universidades
Responde a preguntas de exámenes reales y pon a prueba tu preparación
Consigue puntos base para descargar
Gana puntos ayudando a otros estudiantes o consíguelos activando un Plan Premium
Comunidad
Pide ayuda a la comunidad y resuelve tus dudas de estudio
Ebooks gratuitos
Descarga nuestras guías gratuitas sobre técnicas de estudio, métodos para controlar la ansiedad y consejos para la tesis preparadas por los tutores de Docsity
Tareas de estudio y cálculo académico
Tipo: Monografías, Ensayos
1 / 7
Esta página no es visible en la vista previa
¡No te pierdas las partes importantes!




a) DINÁMICA ROTACIONAL: Para una partícula de masa 𝑚𝑚, que gira como se muestra en la figura 1, en una circunferencia de radio 𝑟𝑟 con la acción de una fuerza tangencial 𝐹𝐹𝑇𝑇, además de la fuerza centrípeta necesaria para mantener la rotación. La fuerza tangencial se relaciona con la aceleración tangencial 𝑎𝑎 (^) 𝑇𝑇 por: 𝐹𝐹𝑇𝑇 = 𝑚𝑚. 𝑎𝑎 (^) 𝑇𝑇 ⋯ (1)
Figura 1: Fuerza tangencial en una partícula
El torque alrededor del centro del círculo producido por 𝐹𝐹𝑇𝑇 es: 𝜏𝜏 = 𝐹𝐹𝑇𝑇. 𝑟𝑟 = (𝑚𝑚. 𝑎𝑎 (^) 𝑇𝑇). 𝑟𝑟 ⋯ (2) Como la 𝑎𝑎 (^) 𝑇𝑇 se relaciona con la aceleración angular por: 𝑎𝑎 (^) 𝑇𝑇 = 𝑟𝑟. 𝛼𝛼 ⋯ (3) De esto, el torque se puede escribir como: 𝜏𝜏 = (𝑚𝑚. 𝑟𝑟. 𝛼𝛼). 𝑟𝑟 = (𝑚𝑚. 𝑟𝑟 2 ). 𝛼𝛼 ⋯ (4) y como 𝑚𝑚. 𝑟𝑟 2 es el momento de inercia de la masa 𝑚𝑚 que gira en torno al centro de la trayectoria circular, entonces: 𝜏𝜏 = 𝐼𝐼. 𝛼𝛼 ⋯ (5) Por lo tanto: 𝐹𝐹𝑇𝑇. 𝑟𝑟 = 𝐼𝐼. 𝛼𝛼 El torque que actúa sobre una partícula es proporcional a su aceleración angular 𝛼𝛼, donde 𝐼𝐼 es la constante de proporcionalidad. Observar que 𝜏𝜏 = 𝐼𝐼. 𝛼𝛼 es el análogo rotacional de la segunda ley de Newton 𝐹𝐹 = 𝑚𝑚. 𝑎𝑎. Esta fuerza tiene sentido físico sólo para sistemas de referencia en rotación.
b) MOMENTO DE INERCIA DE UNA BARRA: El momento de inercia de una barra está dado por la siguiente ecuación.
Figura 2: Momento de Inercia de una barra hueca sobre un diámetro que pasa por su centro.
c) MOMENTO DE INERCIA DE UN DISCO: El momento de inercia de un disco está dado por la siguiente ecuación.
Figura 3: Momento de Inercia de un disco sobre su eje.
d) MOMENTO DE INERCIA DE UN DISCO: El momento de Inercia experimental se calcula aplicando la segunda ley de Newton.
𝐼𝐼 =
Cuerpo rígido, dinámica del cuerpo rígido, centro de masa, centro de gravedad, movimiento circular, velocidad angular, aceleración angular, equilibrio de rotación, leyes de Newton.
𝑹𝑹 (^) 𝑷𝑷𝑷𝑷 (m) 𝒎𝒎 (^) 𝒃𝒃𝒃𝒃 (kg) 𝒎𝒎 (^) 𝒃𝒃𝒃𝒃 (kg) 𝒎𝒎 (^) 𝒃𝒃𝒃𝒃𝒃𝒃 (kg)
𝑹𝑹 (^) 𝒅𝒅𝒅𝒅𝒅𝒅𝒅𝒅 (m) 𝒎𝒎 (^) 𝒃𝒃𝒃𝒃𝒃𝒃 (kg) 𝑳𝑳 (^) 𝒃𝒃𝒃𝒃𝒃𝒃 (m) 𝑹𝑹𝒃𝒃 (m) 𝑹𝑹𝒃𝒃 (m)
Momento de Inercia de una barra hueca:
Figura 12: Momento de Inercia de una barra hueca.
𝜶𝜶 (^) 𝑩𝑩𝒃𝒃𝒃𝒃𝒃𝒃𝒃𝒃 (rad/s^2 )
𝒎𝒎 (kg)
Momento de Inercia de un disco:
Figura 13: Momento de Inercia de un disco.
𝜶𝜶 (^) 𝑫𝑫𝒅𝒅𝒅𝒅𝒅𝒅𝑫𝑫 (rad/s^2 )
𝒎𝒎 (kg)
Momento de Inercia de una barra hueca:
𝒎𝒎 𝜶𝜶 𝑰𝑰𝑻𝑻𝑻𝑻𝑫𝑫 𝑰𝑰𝑬𝑬𝑬𝑬𝑬𝑬
Momento de Inercia de un disco:
[1] Raymond A. Serway; Física Tomo I; Editorial McGraw–Hill. [2] Tipler Mosca; Física para la ciencia y la tecnología Vol. I; Editorial Reverte. [3] Miguel Ángel Hidalgo Moreno; Laboratorio de Física; Editorial PEARSON EDUCACIÓN. [4] Sears – Zemansky; Física universitaria; 12ª. Edición; Vol. 1; Editorial ADDISON-WESLEY.