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Ondas mecánicas: Longitud de Onda, Frecuencia y Velocidad, Apuntes de Física

Una introducción a las ondas mecánicas, su propagación, características y diferencias con otras formas de energía. Se incluyen conceptos como longitud de onda, frecuencia, velocidad de onda y periódicidad. Se discuten experimentos para comprobar el transporte de energía por ondas mecánicas y se presentan ejemplos de ondas armónicas y senoidales.

Tipo: Apuntes

2020/2021

Subido el 18/02/2021

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Notas para el curso de Física Universitaria 1 ı 79
14. Ondas mecánicas
Introducción
Las ondas son un fenómeno natural común e importante. Las ondas de choque, las ondas en el agua, las ondas de presión
así como las ondas de sonido son ejemplos cotidianos de ondas.
El fenómeno ondulatorio ha sido investigado por siglos, siendo una de las preguntas más controversiales en la historia
de la ciencia, la naturaleza corpuscular u ondulatoria de la luz.
De hecho Isaac Newton utilizó sus conocimientos de las propiedades ondulatorias para reforzar su creencia de que la luz
no podía ser una onda. Su error era originado por su incapacidad de medir las longitudes de onda extremadamente pequeñas
de la luz visible, además de no haber comprendido correctamente los fenómenos de interacción de la luz con la materia.
No fue sino hasta los experimentos de doble rendija realizados por Thomas Young que se modificó el paradigma,
transformándose de un modelo de par tículas a un modelo ondulatorio, mismo modelo que fue apoyado posteriormente por
la descripción matemática de la luz que realizó James Clerk Maxwell.
Sin embargo la teoría ondulatoria electromagnética de Maxwell
,
no explicaba correctamente la radiación del llamado
“cuerpo negro”. No fue sino hasta principios del siglo XX que
Max Planck
introdujo el concepto de “cuanto de luz”, mismo
que tiene una energía proporcional a la frecuencia, y que permitió explicar en forma exitosa la radiación del “cuerpo negro”.
De igual forma
Albert Einstein
consideró una teoría corpuscular de la luz para explicar el efecto fotoeléctrico.
Aproximadamente 20 años después Louis
de Broglie
obtuvo una expresión matemática que compara la longitud de onda de
una onda, con el ímpetu (cantidad de movimiento lineal) de una partícula. En este proceso él dió una explicación confiable de
la suposición de
Bohr
acerca de que los electrones de los átomos sólo podían existir en determinadas órbitas.
Posteriormente, en un refinamiento de esta idea,
Erwin Schródinger
desarrolló el modelo de nubes electrónicas del
átomo. Finalmente la dualidad onda partícula para toda la materia se manifiesta en el llamado ‘Principio de Incer tidumbre”
de Heisenberg y en la hipótesis de
de Broglie.
Características de las ondas
Dentro de los diferentes tipos de ondas que aparecen en la naturaleza, se denominan
ondas mecánicas
aquellas que se
desplazan a través de un medio deformable o elástico, a diferencia de aquellas que no requieren de ningún medio para su
propagación. Formalmente podemos definir las ondas mecánicas como
aquellas que viajan de un lugar a otro a través de un
medio material, originando una perturbación temporal en este medio, sin que el medio a su vez se transporte de un lugar a
otro.
Otro aspecto muy importante que caracteriza a las ondas, es el hecho de que todo movimiento ondulatorio tiene una
energía asociada a él.
Con relación a esto hasta ahora sólo se han visto diferentes formas de energía, que se transpor tan de
Ondas mecánicas
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Notas para el curso de Física Universitaria 1 ı 79

14. Ondas mecánicas

Introducción

Las ondas son un fenómeno natural común e importante. Las ondas de choque, las ondas en el agua, las ondas de presión

así como las ondas de sonido son ejemplos cotidianos de ondas.

El fenómeno ondulatorio ha sido investigado por siglos, siendo una de las preguntas más controversiales en la historia

de la ciencia, la naturaleza corpuscular u ondulatoria de la luz.

De hecho Isaac Newton utilizó sus conocimientos de las propiedades ondulatorias para reforzar su creencia de que la luz

no podía ser una onda. Su error era originado por su incapacidad de medir las longitudes de onda extremadamente pequeñas

de la luz visible, además de no haber comprendido correctamente los fenómenos de interacción de la luz con la materia.

No fue sino hasta los experimentos de doble rendija realizados por Thomas Young que se modificó el paradigma,

transformándose de un modelo de partículas a un modelo ondulatorio, mismo modelo que fue apoyado posteriormente por

la descripción matemática de la luz que realizó James Clerk Maxwell.

Sin embargo la teoría ondulatoria electromagnética de Maxwell, no explicaba correctamente la radiación del llamado

“cuerpo negro”. No fue sino hasta principios del siglo XX queMax Planck introdujo el concepto de “cuanto de luz”, mismo

que tiene una energía proporcional a la frecuencia, y que permitió explicar en forma exitosa la radiación del “cuerpo negro”.

De igual formaAlbert Einstein consideró una teoría corpuscular de la luz para explicar el efecto fotoeléctrico.

Aproximadamente 20 años después Louisde Broglie obtuvo una expresión matemática que compara la longitud de onda de

una onda, con el ímpetu (cantidad de movimiento lineal) de una partícula. En este proceso él dió una explicación confiable de

la suposición deBohr acerca de que los electrones de los átomos sólo podían existir en determinadas órbitas.

Posteriormente, en un refinamiento de esta idea,Erwin Schródinger desarrolló el modelo de nubes electrónicas del

átomo. Finalmente la dualidad onda partícula para toda la materia se manifiesta en el llamado ‘Principio de Incertidumbre”

de Heisenberg y en la hipótesis dede Broglie.

Características de las ondas

Dentro de los diferentes tipos de ondas que aparecen en la naturaleza, se denominanondas mecánicas aquellas que se

desplazan a través de un medio deformable o elástico, a diferencia de aquellas que no requieren de ningún medio para su

propagación. Formalmente podemos definir las ondas mecánicas comoaquellas que viajan de un lugar a otro a través de un

medio material, originando una perturbación temporal en este medio, sin que el medio a su vez se transporte de un lugar a otro.

Otro aspecto muy importante que caracteriza a las ondas, es el hecho de que todo movimiento ondulatorio tiene una

energía asociada a él. Con relación a esto hasta ahora sólo se han visto diferentes formas de energía, que se transportan de

Ondas mecánicas

80 ı Notas para el curso de Física Universitaria 1

un lugar a otro debido al movimiento de los cuerpos o de las partículas (como en las diferentes formas de energía mecánica),

pero en el caso de las ondas nos encontramos con unfenómeno físico en el cual se presenta un fenómeno de transporte de

energía sin que las partículas o cuerpos materiales se desplacen.

¿Cómo se podría probar experimentalmente el transporte de energía por una onda mecánica?¿Cómo se podría probar experimentalmente el transporte de energía por una onda mecánica?¿Cómo se podría probar experimentalmente el transporte de energía por una onda mecánica?¿Cómo se podría probar experimentalmente el transporte de energía por una onda mecánica?¿Cómo se podría probar experimentalmente el transporte de energía por una onda mecánica?

Las ondas mecánicas pueden clasificarse de diferentes maneras. Inicialmente lo haremos considerando la dirección del

movimiento de las partículas de materia, con respecto a la dirección de propagación de la onda.

Si el movimiento de las partículas es perpendicular a la dirección de propagación de la onda. diremos que se trata de una

onda transversal (Ej. ondas en una cuerda). N O T AN O T AN O T AN O T AN O T A: Las ondas de luz aunque no son ondas mecánicas, también son ondas

transversales.

Por otro lado, si el movimiento de las partículas de una onda mecánica es en un sentido y otro a lo largo de la dirección

de propagación, estaremos hablando de unaolida longitudinal. (Ej. ondas de sonido en un gas).

N O T A :N O T A :N O T A :N O T A :N O T A :Algunas ondas no son ni puramente longitudinales ni puramente transversales; como es el caso de las ondas que

se aprecian sobre la superficie del agua, ya que las partículas se mueven hacia abajo y hacia arriba, pero también hacia

delante y hacia atrás, de tal manera que la trayectoria final es una elipse. Por otra parte, el estudio de las ondas mecánicas

es de vital importancia para la comprensión de una gran cantidad de fenómenos físicos debido a que la descripción matemática

de las ondas mecánicas y de las demás ondas es muy semejante.

Ondas periódicas

Ondas mecánicas

Figura 50. Si tomamos una cuerda estirada y leFigura 50. Si tomamos una cuerda estirada y leFigura 50. Si tomamos una cuerda estirada y leFigura 50. Si tomamos una cuerda estirada y leFigura 50. Si tomamos una cuerda estirada y le aplicamos un movimiento vertical en su extremo,aplicamos un movimiento vertical en su extremo,aplicamos un movimiento vertical en su extremo,aplicamos un movimiento vertical en su extremo,aplicamos un movimiento vertical en su extremo, estaremos generando unestaremos generando unestaremos generando unestaremos generando unestaremos generando unpulsopulsopulsopulsopulso que viajará por laque viajará por laque viajará por laque viajará por laque viajará por la cuerda. En este caso cada partícula permanece encuerda. En este caso cada partícula permanece encuerda. En este caso cada partícula permanece encuerda. En este caso cada partícula permanece encuerda. En este caso cada partícula permanece en reposo hasta que el pulso llega hasta ella, se muevereposo hasta que el pulso llega hasta ella, se muevereposo hasta que el pulso llega hasta ella, se muevereposo hasta que el pulso llega hasta ella, se muevereposo hasta que el pulso llega hasta ella, se mueve durante un instante y vuelve a permanecer en reposo.durante un instante y vuelve a permanecer en reposo.durante un instante y vuelve a permanecer en reposo.durante un instante y vuelve a permanecer en reposo.durante un instante y vuelve a permanecer en reposo.

Figura 51. Si mantenemos el movimiento al extremoFigura 51. Si mantenemos el movimiento al extremoFigura 51. Si mantenemos el movimiento al extremoFigura 51. Si mantenemos el movimiento al extremoFigura 51. Si mantenemos el movimiento al extremo de la cuerda, generaremos unde la cuerda, generaremos unde la cuerda, generaremos unde la cuerda, generaremos unde la cuerda, generaremos untren de ondastren de ondastren de ondastren de ondastren de ondas que seque seque seque seque se propagará a lo largo de la cuerda. Si el movimientopropagará a lo largo de la cuerda. Si el movimientopropagará a lo largo de la cuerda. Si el movimientopropagará a lo largo de la cuerda. Si el movimientopropagará a lo largo de la cuerda. Si el movimiento e se se se se s p e r i ó d i c o ,p e r i ó d i c o ,p e r i ó d i c o ,p e r i ó d i c o ,p e r i ó d i c o , g e n e r a r e m o sg e n e r a r e m o sg e n e r a r e m o sg e n e r a r e m o sg e n e r a r e m o s u nu nu nu nu nt r e nt r e nt r e nt r e nt r e n d ed ed ed ed e o n d a so n d a so n d a so n d a so n d a s periódicoperiódicoperiódicoperiódicoperiódico, en el cual cada partícula mantendrá un, en el cual cada partícula mantendrá un, en el cual cada partícula mantendrá un, en el cual cada partícula mantendrá un, en el cual cada partícula mantendrá un movimiento periódico. El caso más sencillo de unamovimiento periódico. El caso más sencillo de unamovimiento periódico. El caso más sencillo de unamovimiento periódico. El caso más sencillo de unamovimiento periódico. El caso más sencillo de una onda periódica es una onda armónica, en el cualonda periódica es una onda armónica, en el cualonda periódica es una onda armónica, en el cualonda periódica es una onda armónica, en el cualonda periódica es una onda armónica, en el cual cada partícula se mueve con un MAS.cada partícula se mueve con un MAS.cada partícula se mueve con un MAS.cada partícula se mueve con un MAS.cada partícula se mueve con un MAS.

82 ı Notas para el curso de Física Universitaria 1

perpendicular a los frentes de onda, en la dirección del movimiento de las ondas, se denomina rayo. Cuando las perturbaciones

viajan en una sola dirección, tendremos una onda plana, la cual se caracteriza porque en un determinado instante, las

condiciones son las mismas en todas las partes d: un plano cualquiera perpendicular a la dirección de propagación.

O n d aO n d aO n d aO n d aO n d a p l a n ap l a n ap l a n ap l a n ap l a n a. Cada plano representa unfrente de onda

espaciado una longitud de onda, en tanto que las flechas

representan rayos.

O n d a e s f é r i c aO n d a e s f é r i c aO n d a e s f é r i c aO n d a e s f é r i c aO n d a e s f é r i c a. En este caso los frentes deonda, también

espaciados una longitud de onda, son superficies esféricas en tanto

quelos rayos aparecen en dirección radial.

En el caso de las ondas esféricas, tenemos una situación tridimensional originada por una perturbación que se propaga

en todas direcciones, desde una fuente de ondas puntual.

Propagación de las ondas

Para describir el movimiento de las ondas mecánicas, partiremos de una onda transversal que viaja en una cuerda que se

mantiene horizontal. Supondremos una cuerda “ideal”, en la que la perturbación, ya sea un pulso o un tren de ondas,

conservan su forma mientras se propagan. Esto implica que las pérdidas de energía deben ser despreciables. La perturbación

viaja a lo largo de x mientras se mantiene en el planoxy.

Figura 53. Consideremos un pulso cualquiera enFigura 53. Consideremos un pulso cualquiera en Figura 53. Consideremos un pulso cualquiera enFigura 53. Consideremos un pulso cualquiera enFigura 53. Consideremos un pulso cualquiera ent = 0t = 0t = 0t = 0t = 0, que viaja a lo largo de, que viaja a lo largo de, que viaja a lo largo de, que viaja a lo largo de, que viaja a lo largo de una cuerda en la dirección +una cuerda en la dirección +una cuerda en la dirección +una cuerda en la dirección +una cuerda en la dirección +xxx con una velocidadxxcon una velocidadcon una velocidadcon una velocidadcon una velocidadvvvvv. Un instante. Un instante. Un instante. Un instante. Un instantettttt más tarde elmás tarde elmás tarde elmás tarde elmás tarde el pulso se habrá movido una distanciapulso se habrá movido una distanciapulso se habrá movido una distanciapulso se habrá movido una distanciapulso se habrá movido una distanciav tv tv tv tv t. Sin embargo la forma del pulso no se. Sin embargo la forma del pulso no se. Sin embargo la forma del pulso no se. Sin embargo la forma del pulso no se. Sin embargo la forma del pulso no se habrá modificado.habrá modificado.habrá modificado.habrá modificado.habrá modificado.

Ondas mecánicas

Notas para el curso de Física Universitaria 1 ı 83

La coordenada y representa el desplazamiento vertical de un punto específico de la cuerda. Este valor depende tanto de

la posición como del tiempo, podemos indicar esta dependencia de las dos variables comoy (x, t). En general la forma de la

onda ent = 0 se puede representar como

y (x,o)=f (x)

Después de un instantet, la forma de onda se deberá describir por la misma funciónf, ya que hemos considerado que la

forma no cambia al viajar la onda. Si analizamos el movimiento con respecto al origenO’ de un sistema de referencia que se

traslade con el pulso, la forma se describirá por la funciónf (x ), como se muestra en la figura. La relación entre las abscisas

de los dos sistemas de referencia esx ’ =x - vt. Entonces, al tiempo t, la onda se describe por

y (x, t) =f (x’)

y (x, t) =f (x - vt)

l a c a n t i d a dl a c a n t i d a dl a c a n t i d a dl a c a n t i d a dl a c a n t i d a dxxxxx -----v tv tv t s e d e n o m i n a l a f a s e d e l a o n d a .v tv ts e d e n o m i n a l a f a s e d e l a o n d a .s e d e n o m i n a l a f a s e d e l a o n d a .s e d e n o m i n a l a f a s e d e l a o n d a .s e d e n o m i n a l a f a s e d e l a o n d a.

Evidentemente para describir por completo la onda, habrá que especificar la funciónf.

Si la onda se mueve en la dirección -x, se reemplazaráv por-v, así se tendrá

y (x, t) =f (x + vt)

Figura 54. Si seguimos el movimiento de determinada parteFigura 54. Si seguimos el movimiento de determinada parteFigura 54. Si seguimos el movimiento de determinada parteFigura 54. Si seguimos el movimiento de determinada parteFigura 54. Si seguimos el movimiento de determinada parte (o fase) de la onda, como el punto(o fase) de la onda, como el punto(o fase) de la onda, como el punto(o fase) de la onda, como el punto(o fase) de la onda, como el puntoPPPPP de la onda de lade la onda de lade la onda de lade la onda de lade la onda de la figura. Si la onda va a mantener su forma mientras sefigura. Si la onda va a mantener su forma mientras sefigura. Si la onda va a mantener su forma mientras sefigura. Si la onda va a mantener su forma mientras sefigura. Si la onda va a mantener su forma mientras se traslada, entonces la coordenadatraslada, entonces la coordenadatraslada, entonces la coordenadatraslada, entonces la coordenadatraslada, entonces la coordenadayyyyy (^) ppppp del puntodel puntodel puntodel puntodel puntoPPPPP no debeno debeno debeno debeno debe variar. El único modo de que esto pueda suceder es que lavariar. El único modo de que esto pueda suceder es que lavariar. El único modo de que esto pueda suceder es que lavariar. El único modo de que esto pueda suceder es que lavariar. El único modo de que esto pueda suceder es que la coordenadacoordenadacoordenadacoordenadacoordenadaxxxxx de P aumente conforme aumentade P aumente conforme aumentade P aumente conforme aumentade P aumente conforme aumentade P aumente conforme aumentattttt, de tal, de tal, de tal, de tal, de tal manera quemanera quemanera quemanera quemanera quex – vtx – vtx – vtx – vtx – vt se mantenga constante.se mantenga constante.se mantenga constante.se mantenga constante.se mantenga constante.

Figura 55. El valor deFigura 55. El valor deFigura 55. El valor deFigura 55. El valor deFigura 55. El valor de x – v tx – v tx – v tx – v tx – v t es el mismo enes el mismo enes el mismo enes el mismo enes el mismo en PPPPP de lade lade lade lade la figura (b) quefigura (b) quefigura (b) quefigura (b) quefigura (b) quePPPPP de la figura (a). Esto se mantiene ende la figura (a). Esto se mantiene ende la figura (a). Esto se mantiene ende la figura (a). Esto se mantiene ende la figura (a). Esto se mantiene en cualquier posición de la forma de onda y para cualquiercualquier posición de la forma de onda y para cualquiercualquier posición de la forma de onda y para cualquiercualquier posición de la forma de onda y para cualquiercualquier posición de la forma de onda y para cualquier v a l o rv a l o rv a l o rv a l o rv a l o r d ed ed ed ed ettttt .....C o n s e c u e n t e m e n t eC o n s e c u e n t e m e n t eC o n s e c u e n t e m e n t eC o n s e c u e n t e m e n t eC o n s e c u e n t e m e n t e p a r ap a r ap a r ap a r ap a r a e le le le le l m o v i m i e n t om o v i m i e n t om o v i m i e n t om o v i m i e n t om o v i m i e n t o d ed ed ed ed e cualquier fase particularcualquier fase particularcualquier fase particularcualquier fase particularcualquier fase particular de la onda se debe cumplir quede la onda se debe cumplir quede la onda se debe cumplir quede la onda se debe cumplir quede la onda se debe cumplir que

x – vt = constante.x – vt = constante.x – vt = constante.x – vt = constante.x – vt = constante.

( a )( a )( a ) ( a )( a )

( b )( b )( b )( b )( b )

Ondas mecánicas

Notas para el curso de Física Universitaria 1 ı (^85) Ondas mecánicas

podemos encontrar otra expresión para la onda

y (x,t) = A s e n 2 π (— - — )

y de acuerdo con esta última forma se ve claramente que y, en cualquier instante, toma el mismo valor enx, x+ λ ,x+2 λ,

etc. Además, dada una posición, este valor se repite en los tiempost, t +T,t + 2T, etc.

Todavía es posible reducir aún más la ecuación anterior, introduciendo el número de onda “k” que se define como:

k = —— (—— )

de tal manera que podemos reescribir la ecuación general de las ondas senoidales como

y (x,t) = A sen ( ωt - kx)

Derivando ésta última expresión con respecto al tiempo podremos obtener expresiones que permitirían obtener l al al al al a

v e l o c i d a d y l a a c e l e r a c i ó n d e l a s p a r t í c u l a sv e l o c i d a d y l a a c e l e r a c i ó n d e l a s p a r t í c u l a sv e l o c i d a d y l a a c e l e r a c i ó n d e l a s p a r t í c u l a sv e l o c i d a d y l a a c e l e r a c i ó n d e l a s p a r t í c u l a sv e l o c i d a d y l a a c e l e r a c i ó n d e l a s p a r t í c u l a s del medio (node propagación de la onda “v”).

N O T A :N O T A :N O T A :N O T A :N O T A :Es importante recordar que ta velocidad de la onda no depende de la frecuencia o de la longitud de onda, sino de

las p r o p i e d a d e s d e l m e d i op r o p i e d a d e s d e l m e d i op r o p i e d a d e s d e l m e d i op r o p i e d a d e s d e l m e d i op r o p i e d a d e s d e l m e d i o en que se trasmite. Este es uno de los errores conceptuales más frecuentes.

Superposición de ondas

Dos objetos materiales no pueden coexistir en el mismo lugar del espacio, esto es, dos libros o dos lápices no pueden

ocupar el mismo lugar en el espacio. Sin embargo dos o más ondas sí pueden existir en el mismo espacio en el mismo tiempo.

Si arrojamos un par de piedras al agua, las ondas generadas se superponen y forman un patrón llamado patrón de interferencia.

Los efectos de las ondas pueden aumentar, disminuir o neutralizarse en el patrón de interferencia.

  • El p r i n c i p i o d e s u p e r p o s i c i ó np r i n c i p i o d e s u p e r p o s i c i ó np r i n c i p i o d e s u p e r p o s i c i ó np r i n c i p i o d e s u p e r p o s i c i ó np r i n c i p i o d e s u p e r p o s i c i ó n nos dice que, cuando varias ondas se combinan en un punto, el desplazamiento de

cualquier partícula en un instante dado, es la sorna vectorial de los desplazamientos que produciría cada onda individual

actuando por sí sola.

El principio de superposición es válido para las ondas mecánicas cuando la fuerza de restitución varía linealmente con el

desplazamiento, esto es: La fuerza ejercida por el material es de la forma

F = Bx

donde B sería una constante que dependería de las características del material.

rad

m

t

T

x

86 ı Notas para el curso de Física Universitaria 1

Figura 57. Dos ondas viajeras de la misma amplitud y longitud de ondaFigura 57. Dos ondas viajeras de la misma amplitud y longitud de ondaFigura 57. Dos ondas viajeras de la misma amplitud y longitud de ondaFigura 57. Dos ondas viajeras de la misma amplitud y longitud de ondaFigura 57. Dos ondas viajeras de la misma amplitud y longitud de onda moviéndose en direcciones opuestas.moviéndose en direcciones opuestas.moviéndose en direcciones opuestas.moviéndose en direcciones opuestas.moviéndose en direcciones opuestas.( c )( c )( c )( c )( c ) superposición de las dos ondas ensuperposición de las dos ondas ensuperposición de las dos ondas ensuperposición de las dos ondas ensuperposición de las dos ondas en instantes diferentes. Los nodos de la onda estacionaria se representan por puntosinstantes diferentes. Los nodos de la onda estacionaria se representan por puntosinstantes diferentes. Los nodos de la onda estacionaria se representan por puntosinstantes diferentes. Los nodos de la onda estacionaria se representan por puntosinstantes diferentes. Los nodos de la onda estacionaria se representan por puntos gruesos. Las ondas viajeras no tienen nodos.gruesos. Las ondas viajeras no tienen nodos.gruesos. Las ondas viajeras no tienen nodos.gruesos. Las ondas viajeras no tienen nodos.gruesos. Las ondas viajeras no tienen nodos.

Ondas estacionarias

Atando una cuerda a una pared y agitando el extremo libre de arriba abajo se produce una onda en la cuerda. La onda

se refleja y se regresa desplazándose por la cuerda. Agitando la cuerda de cierta forma se puede lograr que la onda

incidente y la onda reflejada formen unaonda estacionaria ,en la que ciertos puntos de la cuerda llamadosnodos permanecen

inmóviles.

Este fenómeno es consecuencia del efecto de superposición de dos ondas de igual amplitud y frecuencia que se mueven

en una misma cuerda en direcciones opuestas.

Ondas mecánicas

Figura 58. Una cuerda sometida a una tensión por el cuerpo W está conectadaFigura 58. Una cuerda sometida a una tensión por el cuerpo W está conectada Figura 58. Una cuerda sometida a una tensión por el cuerpo W está conectadaFigura 58. Una cuerda sometida a una tensión por el cuerpo W está conectadaFigura 58. Una cuerda sometida a una tensión por el cuerpo W está conectada a un vibrador. A una frecuencia fija, los patrones de la onda estacionaria sea un vibrador. A una frecuencia fija, los patrones de la onda estacionaria sea un vibrador. A una frecuencia fija, los patrones de la onda estacionaria sea un vibrador. A una frecuencia fija, los patrones de la onda estacionaria sea un vibrador. A una frecuencia fija, los patrones de la onda estacionaria se formarán para ciertos valores de la tensión en la cuerda.formarán para ciertos valores de la tensión en la cuerda.formarán para ciertos valores de la tensión en la cuerda.formarán para ciertos valores de la tensión en la cuerda.formarán para ciertos valores de la tensión en la cuerda.