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Investigación sobre transferencia de calor a través de radiación y tipos de calderas.
Tipo: Resúmenes
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E.E. OPERACIONES DE TRANSFERENCIA DE CALOR EQUIPO “URANIO GRIS” INTEGRANTES: (^) BEATRIZ HIPOLITO ELIDETH (^) BERNAL SEGURA CATALINA (^) DOMÍNGUEZ FLORES HUMBERTO ANTONIO (^) PRIETO MALDONADO GIOVANI (^) ROA HERNÁNDEZ MARÍA FERNANDA (^) SANCHEZ MORALES JUDITH
LONGITUD DE ONDA Y La variación de la intensidad con el FRECUENCIA
LA POTENCIA EMISIVA
2
8
Determinación experimental de la emisividad La determinación experimental de las emisividades de los materiales es difícil a altas temperaturas. Aquí se expone un método que es satisfactorio para la medida de emisividades en el rango de temperaturas ordinarias y puede ser aplicado al cálculo de problemas tales como la perdida de calor de un tubo en el aire por radiación solamente. El receptor de radiación consiste en un cilindro de cobre a , que está ennegrecido en el interior y altamente pulido en la parte externa. Con el propósito de absorber la radiación, se montan en el receptor dos discos de cobre b y b’ , extremadamente delgados, ennegrecidos y de alta conductividad. Los dos discos se conectan entre sí mediante un termocople muy sensible, de manera que se opongan uno al otro, midiéndose únicamente las diferencias netas en la cantidad de radiación. Esta medición se hace mediante un galvanómetro. La determinación experimental de las emisividades de los materiales es difícil a altas temperaturas. Aquí se expone un método que es satisfactorio para la medida de emisividades en el rango de temperaturas ordinarias y puede ser aplicado al cálculo de problemas tales como la perdida de calor de un tubo en el aire por radiación solamente. El receptor de radiación consiste en un cilindro de cobre a , que está ennegrecido en el interior y altamente pulido en la parte externa. Con el propósito de absorber la radiación, se montan en el receptor dos discos de cobre b y b’ , extremadamente delgados, ennegrecidos y de alta conductividad. Los dos discos se conectan entre sí mediante un termocople muy sensible, de manera que se opongan uno al otro, midiéndose únicamente las diferencias netas en la cantidad de radiación. Esta medición se hace mediante un galvanómetro.
Ley de Stefan-Boltzmann
Intercambio de energía entre dos planos extensos paralelas. En la radiación es necesario calificar las condiciones bajo las cuales toda la radiación de la fuente es completamente recibida por el receptor. Esto ocurrirá si dos placas o planos radiantes son infinitamente grandes, de manera la cantidad de radiación se por las aristas de la fuente y las aristas del receptor, es insignificante. Si ambas placas o planos son cuerpos negros, la energía del primero es E_01=σT_1^4 y del segundo E_02=σT_2^4. Por definición del cuerpo negro, toda la energía que recibe es absorbida y el cambio neto por pie cuadrado entre dos planos mantenidos a temperatura constante es:
Intercambio de energía entre dos planos paralelos de diferente emisividad. 𝑄 𝐴 = 𝜎 ( 1 𝜖 1 )
( 1 𝜖 2 ) − 1
4 − 𝑇 2 4
INTERCAMBIO DE ENERGÍA ENTRE CUALQUIER FUENTE Y CUALQUIER RECIBIDOR.
Considere el arreglo de dos placas radiantes a temperaturas T, y T, como se muestra en la Fig. 4.4. Las dos placas no están una frente a la otra y por lo mismo tienen únicamente una vista oblicua una de la otra. La placa inferior presentada isométricamente en el plano horizontal, radia en todas direcciones hacia arriba y al exterior. Algo de la radiación de la superficie de la placa caliente dA1, cae en la segunda placa, pero no en una forma perpendicular a ella. La segunda placa dA2, reflejará algo de la energía incidente, pero
