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La resonancia en el oscilador amortiguado y cómo depende de las características físicas del oscilador y la frecuencia de la fuerza aplicada. Se presentan ejemplos de resonancia en sistemas naturales, maquinaria rotatoria, radio y TV, y sistemas atómicos o nucleares. Se proporcionan ecuaciones para calcular las amplitudes de desplazamiento y velocidad en la solución estacionaria, y se explica cómo obtener los parámetros de una curva de periodo contra longitud mediante experimentos y gráficas.
Tipo: Diapositivas
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𝑗 𝜔𝑡−𝛿 = 𝐴 cos 𝜔𝑡 − 𝛿 + 𝑗 sin 𝜔𝑡 − 𝛿 𝑚
2 𝑥 𝑑𝑡 2
cos 𝜔 𝑡 𝑑 2 𝑥 𝑑𝑡 2
2 𝑥 =
cos 𝜔 𝑡 𝑑 2 𝑧 𝑑𝑡 2
0 2 𝑧 =
𝑗𝜔𝑡 Sustituyendo la solución en la ecuación diferencial se obtiene 𝜔 0 2 − 𝜔 2 𝐴 + 𝑗𝛾𝜔𝐴 =
𝑗𝛿 𝜔 0 2 − 𝜔 2 𝐴
0 2 − 𝜔 2 𝐴 =
cos 𝛿 𝑗𝛾𝜔𝐴 =
sin 𝛿
𝐹 0 𝑚 𝜔 0 2 − 𝜔 2 2
AMPLITUD(cm) FRECUENCIA(hz) 0,5 0 0,7 0, 1,1 0, 2,8 0, 7.3 0, 4.6 1 1.0 1. 0,4 1,
𝐹Ԧ𝑥 = −𝑚𝑎𝑥 = −𝑚𝑔 sin 𝛼 𝑎𝑥 = 𝑔 sin 𝛼 𝑥 ሷ = −𝑔 𝑥 𝑙 𝑥 ሷ + 𝑔 𝑙 𝑥 = 0 𝑥 ሷ + 𝜔 0 2 𝑥 = 0 𝐷 2 − 𝜔 0 2 = 0 (𝐷 − 𝜔 0 ) 𝐷 − 𝜔 0 = 0 𝜔 0 = ± 𝑔 𝑙 𝑤 = 𝑚𝑔 sin 𝛼 = 𝑥 𝑙 , 𝑎 = 𝑑 2 𝑥 𝑑𝑡 2 = 𝑥ሷ 𝐹Ԧ𝑦 = 0 = 𝑇 − 𝑚𝑔 cos 𝛼 𝑇 = 𝑚𝑔 cos 𝛼 https://phet.colorado.edu/sims/html/pendulum-lab/latest/pendulum-lab_es.html 𝑔 𝑙 = 𝜔 0 2 𝐴 = 𝜋𝑟 2 𝑥 𝑡 = 𝑥 0 cos 𝜔 0 𝑡 𝑣 𝑡 = −𝜔 0 𝑥 0 sin 𝜔 0 𝑡