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ÓPTICA
ÓPTICA GEOMÉTRICA
IES La Magdalena. Avilés. Asturias
En la óptica geométrica se estudian los cambios de dirección experimentados por los rayos de luz cuando
son reflejados o refractados mediante representaciones geométricas. Para trazar el camino de los rayos se
tiene en cuenta lo siguiente:
- La luz cuando se propaga en un medio homogéneo lo hace en línea recta.
- Se supone que el tamaño de los obstáculos que la luz encuentra en su camino son muy grandes en comparación con su longitud de onda. Por tanto, no tienen lugar procesos de difracción.
- El trazado de los rayos se realiza siguiendo las leyes estudiadas para la reflexión y la refracción.
- Los rayos luminosos son reversibles.
- La imagen de un punto se forma en la intersección de los rayos. Si divergen después de la reflexión o la refracción, la imagen se forma en la intersección de su prolongación (en sentido opuesto al de propagación)
- Los rayos que llegan a un espejo se reflejan siguiendo las leyes de la reflexión.
- Un rayo que incida perpendicularmente al espejo se refleja sobre si mismo.
- La imagen se forma en la intersección de los rayos. Aparentemente está "en el interior del espejo", al otro lado de la superficie reflectante es derecha (no está invertida) ,del mismo tamaño, y a una distancia (s') igual a la que se sitúa el objeto del espejo (s). Las imágenes que se forman al prolongar los rayos se denominan virtuales, ya que no pueden ser recogidas por una pantalla
- Las imágenes formadas por reflexión en un espejo plano presentan lo que se conoce con el nombre de inversión lateral ya que la derecha y la izquierda en el objeto y la imagen están invertidas.
Reflexión en espejos planos
Imagen:
- Virtual
- Derecha
- Del mismo tamaño
- Distancia imagen=distancia objeto
S situamos dos espejos planos uno junto al otro, la imagen de uno se puede reflejar en el otro produciendo
una repetición del objeto inicial. El número de imágenes formadas dependerá del ángulo entre los
espejos.
En la imagen (izquierda) puede verse como dos espejos que forman un ángulo de 90
0 (E 1 y E 2 ) se reflejan mutuamente dando las correspondiente imágenes (E' 1 y E' 2 ). El objeto inicial situado entre ambos se refleja en E 1 obteniéndose la correspondiente imagen IE1 , y en E 2 obteniéndose IE2. Tanto IE1 cono IE2 sirven a su vez de objetos para la reflexión en los espejos E' 2 y E' 1 dando la imagen común I.
Como resultado de las reflexiones s e obtienen tres imágenes.
Se muestra ahora (derecha) un esquema de la reflexión de un objeto en dos espejos que forman un ángulo de 60
0 (E 1 y E 2 ). Los espejos se reflejan dando imágenes
situadas en idéntica posición que los originales (ángulo de 60
0 ). De
manera similar al caso anterior las imágenes formadas sirven como
objeto para el siguiente espejo. Se obtienen cinco imágenes.
De forma general el número de imágenes formadas (N) depende del
ángulo formado por los espejos :
Ejemplo 1
Dos espejos planos están colocados perpendicularmente entre sí. Un rayo que se desplaza en un plano perpenduicular a ambos es reflejado primero en uno y luego en el otro. ¿CUál es la dirección final del rayo respecto a su dirección original?
Solución:
r 1 + i 2 = 90
0
Como: i 1 = r 1 e i 2 = r 2
r 1 + r 2 = 90
0 ; i 1 + r 2 = 90
0 ; r 2 = 90
0
Por ejemplo para un ángulo de incidencia de 30
0 : r 2 = 90
0
0 = 60
0
IE
IE
I
N = −
α
Como se puede observar en la figura el rayo se refleja en dirección paralela al incidente, aunque en sentido contrario.
El ángulo de refracción final (segunda refracción) puede calcularse fácilmente considerando el triángulo rectángulo formado por la intersección de las normales a ambas caras (líneas discontinuas):
i 1
i 2
r 1
r 2
En los espejos cóncavos la imagen es real e invertida si el objeto se sitúa más allá del foco y virtual
y derecha si el objeto se sitúa entre el foco y el espejo.
Si el objeto se sitúa más allá del centro de curvatura, la imagen es más pequeña que el objeto. A medida
que acercamos el objeto la imagen (invertida) aumenta su tamaño hasta que se hace igual al del objeto
cuando éste está situado justo en el centro de curvatura. A partir de ahí la imagen (aún invertida) se hace
cada vez mayor. Cuando situamos el objeto en el foco la imagen se forma en el infinito (no se observa la
imagen) y cuando el objeto se sitúa entre el foco y el espejo la imagen es virtual, derecha y mayor.
En los espejos convexos la
imagen es siempre virtual,
derecha y más pequeña que
el objeto.
Su tamaño disminuye a
medida que el objeto se aleja
del espejo y aumenta si nos
acercamos.
Obtención de imágenes en espejos trazando los rayos característicos. Espejo cóncavo: imagen real, más pequeña e invertida. Espejo convexo: i magen virtual, más pequeña y derecha.
Imágenes en un espejo cóncavo
- Esquema 1. Objeto más lejos del centro de curvatura. Imagen real, invertida y más pequeña.
- Esquema 2. Objeto en el centro de curvatura. Imagen real, invertida y de igual tamaño.
- Esquema 3. Objeto entre el centro de curvatura y el foco. Imagen real, invertida y mayor.
- Esquema 4. Objeto entre el foco y el espejo. Imagen virtual, derecha y mayor.
A partir de la figura que se muestra a la derecha se puede
deducir una ecuación que nos permite realizar cálculos en
espejos esféricos:
P: objeto (un punto)
P': imagen
s : distancia objeto
s': distancia imagen
r: radio de curvatura
Para los triángulos rectángulos con vértices en P, C y P' se
cumple:
Si suponemos ángulos pequeños (zona paraxial) podemos
suponer que la tangente es aproximadamente igual al ángulo (en radianes). Luego:
Cuando el objeto se sitúa en el foco (s = f) la imagen estará situada en el infinito (s' = ). Por tanto:
Para aplicar la fórmula es necesario utilizar un conjunto de normas:
El aumento lateral (m) de la imagen puede obtenerse a partir del
esquema que se muestra a la derecha:
- Un aumento negativo (s y s' negativas) indica que la imagen está invertida.
- Un aumento positivo (s positiva y s'negativa) indica que la imagen está derecha.
- Si el aumento es mayor que 1, la imagen es mayor que el objeto (y ' >y).
- Si el aumento es menor que 1, la imagen es menor que el objeto (y ' b) Espejo cónvexo (el dibujo no está a escala)
La resolución gráfica nos indica ahora que la imagen es siempre virtual, derecha y más pequeña y su tamaño crece a medida que nos aproximamos al espejo.
Cálculo de la distancia imagen y el aumento:
Imagen situada a la derecha (s' positiva), virtual, derecha (y' positiva) y más pequeña.
Imagen situada a la derecha (s' positiva), virtual, derecha (y' positiva) y más pequeña.
Imagen situada a la derecha (s' positiva), virtual, derecha (y' positiva) y más pequeña.
Ejemplo 3 (Oviedo 2008 - 2009)
Se utiliza un pequeño espejo cóncavo de 50 cm de distancia focal para ampliar las imágenes de nuestra cara. Determine la posición (respecto del centro del espejo) y tamaño de la imagen de nuestra boca de 5,0 cm cuando la situamos a una distancia de 25 cm del centro del espejo (suponga que la boca está centrada respecto del espejo)
Solución:
La imagen será virtual (s' positiva), derecha (y' positiva) y de tamaño doble que el objeto.
; s ' , cm s s ' f s ' f s ( )
y ' s '^ ,^ cm m y s
( −10 0^ ,^ cm)
= 0 29, ; y ' = m y = 0 29,. ,1 0 cm =0 29, cm
; s ' , cm s s ' f s ' f s ( )
y ' s '^ ,^ cm m y s
( −8 0^ ,^ cm)
= 0 34, ; y ' = m y = 0 34 1 0,. , cm =0 34, cm
; s ' , cm s s ' f s ' f s ( )
y ' s '^ ,^ cm m y s
( −2 0^ ,^ cm)
= 0 38, ; y ' = m y = 0 38 1 0,. , cm =0 38, cm
; s ' , cm s s ' f s ' f s ( ) ( )
y ' s ' m ; y ' m y. , cm , cm y s ( )
En óptica recibe el nombre de dioptrio cualquier superficie que separe dos medios con distinto índice de
refracción.
La superficie del agua o del vidrio es un dioptrio plano. Además del plano, el dioptrio más común (debido a
su facilidad de fabricación) es el dioptrio esférico, la mayor parte de las lentes están limitadas por
superficies esféricas.
Los dioptrios esféricos tienen dos focos:
El foco imagen es el punto en el que, tras
refractarse, coinciden los rayos que llegan el dioptrio
en dirección paralela al eje óptico. Es la imagen
correspondiente a un punto situado en el infinito.
El foco objeto es el punto que tras pasar los rayos
por él se refractan paralelos al eje óptico. La imagen
del foco objeto está situada en el infinito.
En un diopotrio convexo el foco imagen está
situado a la derecha y el foco objeto a la izquierda.
En un dioptrio cóncavo los focos objeto e imagen están situados al revés que en uno convexo: el foco imagen se sitúa a la izquierda y el foco objeto a la derecha.
Una lente es un sistema óptico limitado por dos dioptrios de los cuales uno, al menos, es esférico.
La desviación del rayo es consecuencia de la refracción en ambos dioptrios, aunque en las lentes delgadas se considera que la desviación del rayo tiene lugar en el centro de la lente.
En las lentes convergentes los rayos se refractan
y emergen aproximándose al eje de la lente.
En las divergentes el rayo emerge alejándose del
eje de la lente.
El que una lente sea convergente o divergente
depende de su geometría.
Refracción en lentes delgadas
Lentes divergentes (^) Lentes convergentes
Izquierda: lente divergente (bicóncava) Derecha: lente convergente (biconvexa)
La ecuación que relaciona distancia objeto (s), distancia imagen (s') y distancia focal imagen (f'), para las
lentes delgadas es:
Se define la potencia de una lente como la inversa de su distancia focal imagen.
La potencia de una lente está relacionada con su capacidad para hacer converger o divergir los rayos de
luz. A mayor potencia mayor capacidad de convergencia o divergencia de los rayos. Las lentes con mayor
potencia tienen una distancia focal corta.
La unidad en el Sistema Internacional es la dioptría (D) que se define como la potencia de una lente que
tenga un metro de distancia focal
Para calcular el aumento lateral de la imagen formada por una lente:
Las imágenes en las lentes delgadas se obtienen a partir del trazado de los rayos característicos. La imagen
se formará en el punto en el que se corten los rayos (imagen real) o sus prolongaciones (imagen virtual)
Ejemplo 4 (Oviedo 2010 - 2011)
Usando una lente convergente con distancias focales f = f ' = 4,0 cm, mediante un diagrama de rayos, determine la posición y el aumento lateral de la imagen que produce dicha lente de un objeto de 1,5 cm de altura situado perpendicularmente al eje óptico a 6,0 cm de la lente y expónganse las características de dicha imagen.
Solución:
s ' s f '
Los criterios de signos son análogos a los fijados para los espejos: positivo hacia la derecha y hacia arriba, negativo a la izquierda y hacia abajo
P f '
=
1
Para sistemas formados por varias lentes la potencia se obtiene sumando la potencia de las lentes que integran el sistema.
y ' s '
m
y s
Rayos característicos en lentes
- Rayo paralelo al eje se refracta pasando por el foco imagen (f').
- Rayo que pasa por el centro óptico de la lente, no se refracta.
- Rayo que pasa por el foco objeto (f) se refracta paralelo al eje.
Imagen real, invertida y mayor que el objeto
Los datos cuantitativos solicitados pueden obtenerse a partir de un dibujo a escala. A continuación se
obtienen de forma analítica:
Los datos obtenidos coinciden con los obtenidos a partir del diagrama de rayos:
Imagen situada a la derecha, real (s ' positiva), invertida (y' negativa), mayor que el objeto.
Ejemplo 5 (Oviedo 2009 - 2010)
Usando una lente divergente con distancias focales f = f ' = 5,0 cm, mediante un diagrama de rayos, determine la posición y el aumento lateral de la imagen que produce dicha lente de un objeto de 1,5 cm de altura situado perpendicularmente al eje óptico a 8,0 cm de la lente y expónganse las características de dicha imagen.
Solución:
Imagen virtual, derecha y más pequeña que el objeto
Imagen situada a la izquierda, virtual (s ' negativa), derecha (y' positiva), más pequeña que el objeto.
Ejemplo 6 (Oviedo 2009 - 2010)
¿Qué es la dioptría? Calcule el número de dioptrías de una lente de distancia focal 25 cm
Solución:
La dioptría (D) es la unidad (S.I.) de medida de la potencia de una lente, que se define como el inverso de la distancia focal. Una dioptría es la potencia de una lente que tenga una distancia focal de 1,0 m. Dimensionalmente:
Para una lente de distancia focal 25 cm:
; ; s ' , cm s ' s f ' s ' f ' s ( )
y ' s ' m ; y ' m y. , cm , cm y s ( )
; ; s ' , cm s ' s f ' s ' f ' s ( ) ( )
y ' s ' ( , ) m , ; y ' m y ,. , cm , cm y s ( )
P ; P L
f
D m
−
−
1
1
P ; P m D f , m
− = = = =
Objeto
Imagen
Combinando dos o más elementos ópticos (lentes, espejos... etc) podemos construir sistemas ópticos. En
esto sistemas, o instrumentos ópticos , en muchas ocasiones, la imagen formada por uno de los elementos
sirve de objeto para el otro.
1. Cámara oscura. Cámara fotográfica.
El instrumento óptico más simple es la cámara oscura, donde no existe ningún elemento óptico, sólo un pequeño orificio que, debido a la propagación rectilínea de la luz, forma una imagen invertida de la imagen.
La primera cámara oscura de la que se tiene noticia fue construida por Aristótele s (384 a.C.- 322 a.C.). Esta es su propia descripción del invento:
"Se hace pasar la luz a través de un pequeño agujero hecho en un cuarto cerrado por todos sus lados. En la pared opuesta al agujero, se formará la imagen de lo que se encuentre enfrente".
Leonardo da Vinci (en la segunda mitad del s XV) redescubre la cámara oscura que fue muy utilizada posteriormente para dibujar objetos.
En el s. XVI Giovanni Battista della Porta dotó a la cámara oscura de una lente biconvexa que mejoraba notablemente la nitidez de la imagen.
La cámara oscura evolucionó con el tiempo hacia la cámara fotográfica, en la que la imagen se forma sobre una película fotosensible.
2. Lupa
Un simple lente convergente nos permite ver los objetos aumentados si los situamos entre el foco y la lente.
Se obtiene una imagen virtual, derecha y de mayor tamaño, situada detrás del objeto.
La potencia de la lupa depende de su distancia focal. Las lupas más potentes tienen una distancia focal corta, lo que se consigue dando un radio de curvatura pequeño a la lente (lente muy curvada).
3. Microscopio
El microscopio ya es un verdadero sistema óptico. Se utiliza para ver objetos muy próximos y de pequeño tamaño. Consta de dos lentes convergentes. La que se sitúa más próxima al ojo se denomina ocular y la que está próxima al objeto, objetivo.
El objeto se coloca a una distancia mayor que la distancia focal del objetivo y su imagen (real) ampliada, sirve de objeto para la segunda lente. Si la imagen de la primera lente se coloca entre el foco y la segunda lente, ésta proporcionará una imagen nuevamente ampliada.
Sistemas (instrumentos) ópticos
4. Anteojo de Galileo
El objetivo es una lente convergente con una gran distancia focal y el ocular una lente divergente.
Los rayos, al proceder de un objeto lejano inciden prácticamente paralelos formando la imagen en el plano focal imagen del objetivo. Antes de formarse esta imagen se encuentran con el ocular (lente divergente), cuyo foco objeto coincide con el imagen del objetivo, de forma que los rayos se refractan paralelos, y la imagen final (virtual) se forma en el infinito (el ojo forma en la retina las imágenes situadas en el infinito sin acomodación alguna). La imagen formada en la retina es mayor y derecha.
5. Telescopio astronómico (o de Kepler)
Se utiliza para ver objetos grandes situados a mucha distancia. Consta de dos lentes convergentes, objetivo y ocular.
Como el objeto está a una distancia muy grande los rayos procedentes de él llegan paralelos, con lo que se refractan en el objetivo formando una imagen en el plano focal imagen (plano que contiene al foco imagen). El foco imagen del objetivo y el foco objeto del ocular coinciden, por tanto la imagen formada por el ocular (virtual) se encuentra en el infinito. Es invertida y mayor.
En los sistemas telescópicos (que forman la imagen en el infinito) se define el aumento angular (M)
como el cociente entre el ángulo subtendido por la imagen final y el objeto:
oc (^) oc ob ob
oc oc
ob ob
y (^) y tg ( ') ' f ' (^) ' f ' f ' f ' M ; M y y^ f ' f ' tg ( ) tg ( ) f ' f^ '
' M
ϕ ≈ ϕ = (^) ϕ =^ =^ = −^ = − ϕ ϕ ≈ − ϕ ≈ − ϕ = −
ϕ
ϕ
Distancia entre lentes: fob'- foc
Distancia entre lentes: fob'+ foc
