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FENOMENOS DE TRANSPORTE 4 - UFSCar Prof. Roger Valeri Daleffe - Período: 2º Sem. 2007. Alunos: 41. Turma: 102040 A. Quarta (14h)
AULA VII
7. ANÁLISE DIMENSIONAL Há muitos problemas de interesse no campo da mecânica dos fluidos, no mundo real dos projetos, que não podem ser resolvidos usando apenas as equações diferenciais e integrais. Muitas vezes é necessário apelar aos métodos experimentais para estabelecer relações entre as variáveis de interesse. Como estudos experimentais são geralmente muito caros, é necessário manter as experimentações em um nível mínimo. Isso é feito usando uma técnica chamada análise dimensional, que é baseada na noção de homogeneidade dimensional - na qual todos os termos em uma equação devem ter as mesmas dimensões “ não é possível somar maçãs com laranjas”.
7.1 Adimensionalização das Equações A lei da homogeneidade dimensional garante que cada termo aditivo de uma equação tem as mesmas dimensões. Portanto, se dividirmos cada termo da equação por uma coleção de variáveis e constantes cujo produto tem aquelas mesmas dimensões, a equação se transforma em uma equação adimensional (Figura 1). Se, além disso, os termos adimensionais da equação forem da ordem de unidade, a equação é chamada de normalizada (o valor normalizado varia entre 0 e 1). A normalização é, portanto, mais restritiva do que a adimensionalização, embora os dois termos às vezes sejam usados (incorretamente) com o mesmo significado. Cada termo de uma equação adimensional não tem dimensão - No processo de adimensionalização de uma equação de movimento, os parâmetros adimensionais quase sempre aparecem - o nome da maioria deles é uma homenagem a um cientista ou engenheiro notável (por exemplo, número de Reynolds ou número de Froude). Esse processo é chamado por alguns autores de análise inspecional.
Figura 1 : Uma forma adimensionalizada da equação de Bernoulli é formada pela divisão de cada termo aditivo por uma pressão (aqui usamos P∞). Cada termo resultante é adimensional (dimensão de 1)
Da física básica temos: d z^2 dt^2 = − g (equação do movimento)^ (99)
Que após integração resulta em:
0 0 1 2 z = z + v t − 2 gt (100)
A constante ½ e o expoente 2 da Equação (100) são chamadas de constantes puras (oriundas da integração). Outro exemplo de constante pura é o π. Para adimensionalizarmos a Equação (99) nós precisamos selecionar parâmetros de escala, com base nas dimensões primárias contidas na equação original. Nos problemas de escoamento de fluido geralmente há pelo menos três parâmetros de escala, por exemplo, L, v , e P 0 - P∞, uma vez que há pelo menos três dimensões primárias no problema geral (por exemplo, massa, comprimento e tempo). No caso do objeto em queda discutido aqui, existem apenas duas dimensões primárias, comprimento e tempo e, portanto, estamos limitados à seleção de apenas dois parâmetros de escala. Temos algumas opções na seleção dos parâmetros de escala, uma vez que temos três constantes dimensionais disponíveis g, z 0 e v 0. Selecionamos z 0 e v 0. Você está convidado a repetir a análise com g e z 0 e/ou com g e v 0. Com esses dois parâmetros de escala selecionados, nós adimensionalizarmos as variáveis dimensionais z e t. A primeira etapa é listar as dimensões primárias de todas as variáveis e constantes dimensionais do problema, Dimensões primárias de todos os parâmetros:
{z} = {L} {t} = {t} { z 0 } = {L} { v 0 } = {L/t} {g} = {L/t 2 }
A segunda etapa é usar nossos dois parâmetros de escala para adimensionalizar z e t (por inspeção) em variáveis adimensionais z* e t*
Variáveis adimensionalizadas : 0
z * = (^) zz^0 0
t * = v tz (101)
A substituição da Equação (101) na Equação (99) além da inclusão do número de Froude 0 0
Fr v = (^) gz § (^) resulta em
§ (^) O número de Froude representa a razão entre forças inerciais e potenciais.
No estudo de análise dimensional normalmente usamos o teorema π de Buckingham, que organiza os passos para assegurar homogeneidade dimensional; o teorema requer algum conhecimento do fenômeno estudado, de maneira que as quantidades apropriadas de interesse sejam incluídas. Segundo, extraímos os parâmetros adimensionais que influenciam uma situação particular de escoamento das equações diferenciais e condições de contorno que são necessárias para descrever o fenômeno investigado. No estudo dos fenômenos que envolvem o escoamento de fluidos, tanto analítica quanto experimentalmente, existem, invariavelmente, muitos escoamento e parâmetros geométricos envolvidos. Com o intuito de economizar tempo e dinheiro, deve-se utilizar o número mínimo de combinações de parâmetros. Por exemplo, considere a queda de pressão através da válvula corrediça da Fig. 2. Podemos suspeitar que a queda de pressão (Δp) dependa de tais parâmetros como a velocidade média do escoamento na tubulação V, a massa específica ρ do fluido, a viscosidade do fluido μ, o diâmetro da tubulação d e a altura da abertura h da válvula. Pode-se expressar isso como:
Δ p = f ( V , ρ μ, , d h , ) (104)
Agora imaginemos que convenientemente possamos escrever a equação anterior em termo de parâmetros adimensionais, que organizados se tornariam (os passos para se fazer isso serão apresentados posteriormente):
2 ,
p (^) f V d h V d
Figura 2 : Escoamento de fluido em uma tubulação com uma válvula corrediça.
Deve-se ter em mente que a seleção dos parâmetros apropriados é o primeiro passo crucial na aplicação da análise dimensional. Em mecânica dos fluidos, todas as quantidades têm alguma combinação de dimensões de comprimento (L), tempo (T), massa (M) e Força (F). Esta última pode ser escrita como:
2 F ma ML = = (^) T (106) Como a força F depende das outras três, vemos que são suficientes três dimensões básicas, assim, usamos o sistema M-L-T.
7.2.1 Teorema π de Buckingham Em um determinado problema físico, a variável dependente x l pode ser expressa em termos de (n – 1) variáveis independentes como x 1 (^) = f ( x 2 (^) , x 3 (^) , x 4 ,..., xn ) (107)
em que n representa o número total de variáveis. O teorema π de Buckingham, devido a Edgar Buckingham (1867-1940), afirma que (n - m) grupos adimensionais de variáveis, chamados parâmetros π, em que m é o numero de dimensões básicas (ou primárias) incluídas nas variáveis, podem ser relacionados por
π 1 = f ( π 2 , π 3 , π 4 ,..., π n ) (103)
em que π 1 inclui a variável dependente e os parâmetros π remanescentes incluem apenas variáveis independentes, como na Equação (105). Exemplificando, a equação Δ p = f V h d ( , , )é malformada,
pois a pressão envolve as dimensões de força e V, h e d não contêm tal dimensão.
Tabela 1 : Símbolos e dimensões de quantidades usadas na mecânica dos fluidos
Temperatura T θ
Tabela 2 : Principais grupos adimensionais.
Grupos adimensionais mais usados em mecânica dos fluidos
7.2.2 – Similaridade (ou Semelhança)
